ELECTRO-DYNAMIQUES. ihf]
s’sin. e
r sin.^ – t)
on a donc
^dj’=ïrjs’i^[co8.p8in.psin.-(p-e)+cos.(p^-e)+Cii En remplaçant dans cette valeur cos. (p- – s) par
cos.3 p cos. (|* – e) -Ksin.3 J3eos. (p-– e)
on. voit aisément qu’elle se réduit à
dM I ds’
— -ds’–-ii’– [cos.scos. S4-sin.sScos.(B – e) +CT as’ 1 siD-. sL r ̃ qu’il faut prendre entre les limites p’ et p" ; on a ainsi la différence de deux fonctions de même forme, l’une de 0", l’autre de jï’, qu’il s’agit d’intégrer de nouveau pour avoir le moment de rotation cherché il suffit de faire cette seconde intégration sur- une seule de ces deux quantités soit donc a" la distance QL" qui répond à § ", on a, dans le triangle OM’L", sr. ~sin. C~–e), “j ~sin. T-ds== – ^r – cos.*– a 8in, l ;.cot.^Tdj=-i57p7f- ; et la quantité que nous nous proposons d’abord d’intégrer, devient
~rcos.6Cos.Ë"dp~ cos. /ff ri. ~––sin. + cos : « ~ -E) d ~"1 9
dont l’intégrale prise entre les limites et p2" est 1 r N /“ x cos. c cos.» "1 —a"ï, ’[sm.(^-s)-sm^I^£)-4-^1 ?J ; 2- a il in. sfn. pz sin. a-En désignant par p" et pi les perpendiculaires abaissées
