vant la même droite
a pour valeur
![{\displaystyle {\frac {ii'kds\,\mathrm {d} s'\cos .\theta \cos .\theta '}{r^{n}}},}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/8aea4705b10e5420b8b210098e7cc7548af3adb2)
et par conséquent l’action des deux éléments
l’un sur l’autre est nécessairement exprimée par
![{\displaystyle {\frac {ii'\mathrm {d} s\,\mathrm {d} s'}{r^{n}}}(\sin .\theta \sin .\theta '\cos .\omega +k\cos .\theta \cos .\theta ').}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/f1b892e142db53dd7254b6d4878a62e3e65ec18f)
On simplifie cette formule en y introduisant l’angle
des deux éléments au lieu de
car en considérant le triangle sphérique dont les côtés seraient
on a
![{\displaystyle \cos .\varepsilon =\cos .\theta \cos .\theta '+\sin .\theta \sin .\theta '\cos .\omega \,;}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/0b7bee44e4f5b877c90946a31b4756f83450d298)
d’où
![{\displaystyle \sin .\theta \sin .\theta '\cos .\omega =\cos .\varepsilon -\cos .\theta \cos .\theta '\,;}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/5de4e509cc618b847ae69bc971e6612fbef268a2)
substituant dans la formule précédente et faisant
elle devient
![{\displaystyle {\frac {ii'\mathrm {d} s\,\mathrm {d} s}{r^{n}}}(\cos .\varepsilon +h\cos .\theta \cos .\theta '),}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/7ca1eee5011e09ffd89bfc22d592bb3443ab43dd)
et il est bon de remarquer qu’elle change de signe quand un seul des courants, par exemple celui de l’élément
prend une direction diametralement opposée à celle qu’il avait, car alors
et
changent de signe, et
reste le même. Cette valeur de l’action mutuelle de deux éléments n’a été déduite que de la substitution des projections d’un élément à cet élément même ; mais il est facile de s’assurer qu’elle exprime qu’on peut substituer à un élément un contour polygonal quelconque, et par suite un arc