rayons qu’il envoie au centre de l’ombre sont tous de même longueur, ont ainsi parcouru des chemins égaux, et s’y trouvent en accord parfait. Par conséquent, les systèmes d’ondes résultans sont proportionnels aux superficies de ces anneaux, et, partant, d’égale intensité.
Cela posé, considérons le cas particulier, où la différence de marche entre le rayon central et ceux qui sont partis des bords de l’ouverture, est un nombre entier de fois la longueur d’une demi-ondulation ; et d’abord supposons que ce nombre soit pair il est aisé de voir qu’alors toutes les ondes élémentaires qui arrivent au centre de l’ombre se détruisent mutuellement. En effet, divisons la portion de la surface de fonde incidente comprise dans l’ouverture du diaphragme par des circonférences concentriques espacées de telle manière, que les rayons partis de deux circonférences consécutives et concourant au centre de l’ombre, différent d’une demi-ondulation nous aurons partagé cette ouverture en autant d’anneaux, y compris le petit cercle du milieu, qu’il y a de demi-ondulations de différence entre le rayon central et les rayons extrêmes ; et comme le nombre de. ces demi-ondulations est pair, celui des divisions de l’ouverture le sera aussi. Or il est évident qu’elles auront même superficie, ou en d’autres termes qu’elles contiendront chacune le même nombre des anneaux élémentaires dont nous avons parlé précédemment, et que, dans deux divisions consécutives, les anneaux élémentaires correspondans enverront des rayons qui se trouveront en discordance complète au centre de l’ombre. Par conséquent, tous les rayons envoyés en ce point par deux divisions consécutives se détruiront mutuellement et puisqu’elles sont en nombre pair, il y aura destruction complète de toutes les ondes élémentaires qui émanent de fonde incidente, et le centre de la projection de l’ouverture sera privé de lumière. Il en recevra au contraire la plus grande quantité possible- quand la différence démarche entre le rayon central et les rayons extrêmes contiendra un nombre impair de demi-ondulations, puisqu’alors une de ces divisions restera tout entière pour éclairer le centre de l’ombre.
Si l’on veut savoir maintenant quel rapport d’intensité il y a entre la lumière reçue dans ce dernier cas, et celle qui tombe au même point quand on supprime tout-à-fait l’écran, il suffit d’appliquer les raisonnemens ci-dessus au cas où l’ouverture serait infiniment large. Mais, pour arriver à un résultat exact, il ne faut plus supposer que chaque division de l’ouverture ou anneau principal détruit l’effet produit par l’anneau suivant, dont les rayons diffèrent d’une demi-ondulation ; car,
