Soit (fig. 13) le point lumineux, la projection horizontale de la partie (fig. 2) de l’écran, et un point que l’on considère dans l’intérieur de son ombre, sur la ligne milieu par exemple. Du point comme centre, et d’un rayon égal à je décris l’arc qui représente l’onde incidente. Si du point comme centre, et d’un rayon égal à je décris l’arc les intervalles entre ces deux arcs donneront les différences des chemins parcourus par les ondes élémentaires qui concourent au point Considérons d’abord le cas de la partie supérieure de l’écran, c’est-à-dire, celui où l’onde n’est plus interceptée au-delà du point Concevons cette onde divisée en une infinité de petits arcs &c., de façon que les droites menées en par deux points de division consécutifs diffèrent de la longueur d’une demi-ondulation ; et supposons, pour fixer et simplifier les idées, que le point soit assez éloigné du bord de l’ombre, ou le rayon assez incliné sur l’onde incidente, pour que ces arcs soient sensiblement égaux ; alors chacun d’eux se trouvera compris entre deux autres qui détruiront l’effet qu’il tend à produire au point excepté l’arc extrême dont les rayons ne perdront que la moitié de leur intensité par leur discordance avec les vibrations de l’arc voisin Si l’on intercepte cet arc et tout le reste de l’onde, on augmentera donc la lumière au point [1] ; c’est l’effet que produit à une certaine distance la partie de l’écran (fig. 2). Mais à mesure que le point (fig. 13) s’éloigne du corps opaque l’arc se rapproche de l’onde et il peut même s’en rapprocher indéfiniment si le point lumineux est à une distance infinie. Les divisions &c., étant déterminées par les intervalles entre ces deux arcs, s’écarteront du point
- ↑ Elle serait augmentée bien davantage encore, si l’écran était percé vis-à-vis tous les arcs de rang pair, et interceptait seulement les rayons de ceux de rang impair.
