Soit 
son intensité ; prenons l’axe des 
parallèle à cette force et dirigé vers le pôle boréal dans nos climats, la force tendra à diminuer l’ordonnée d’une particule de fluide austral, et, ses composantes suivant les axes des 
et des 
étant nulles on aura
en regardant comme une quantité positive. À cause de 
il en résultera
tous les autres coefficiens du développement de 
seront nuls ; les coefficiens du développement de 
seront aussi nuls p puisqu’il n’y a pas de forces intérieures ; d’après cela les valeurs de 
et 
données par les équations (3) seront égales à zéro pour toutes les valeurs de 
excepté 
pour cet indice particulier, on tirera de ces équations :
![{\displaystyle {\begin{aligned}H_{i}&={\frac {3ma^{3}(1+k)\cos \theta }{4\pi \left[(1+k)a^{3}-2k^{2}b^{3}\right]}},\\G_{i}&={\frac {3ma^{3}b^{3}k\cos \theta }{4\pi \left[(1+k)a^{3}-2k^{2}b^{3}\right]}}.\end{aligned}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/bfd8041564a442e144f5bd0586c2153b835acb47)
Dans le cas que nous examinons, l’expression complète de 
(n.° 22) sera donc
![{\displaystyle \phi ={\frac {3ma^{3}r\cos \theta }{4\pi \left[(1+k)a^{3}-2k^{2}b^{3}\right]}}\left(1+k+{\frac {kb^{3}}{r^{3}}}\right)\,;}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/1f4bc20d321b5f90ca679f8583d1b178d7084197)
les quantités 
qui en sont les différences partielles par rapport à 
(n.° 20) auront pour valeurs :
![{\displaystyle {\begin{aligned}\alpha &=-{\frac {9mka^{3}b^{3}}{4\pi \left[(1+k)a^{3}-2k^{2}b^{3}\right]}}\,{\frac {\cos \theta \sin \theta \cos \psi }{r^{3}}},\\\beta &=-{\frac {9mka^{3}b^{3}}{4\pi \left[(1+k)a^{3}-2k^{2}b^{3}\right]}}\,{\frac {\cos \theta \sin \theta \sin \psi }{r^{3}}},\\\gamma &={\frac {3ma^{3}}{4\pi \left[(1+k)a^{3}-2k^{2}b^{3}\right]}}\left(1+k+{\frac {kb^{3}}{r^{3}}}-{\frac {3kb^{3}\cos ^{2}\theta }{r^{3}}}\right).\end{aligned}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/a1a2225100230016771dd635056ef62c36541697)
Elles feront connaître (n.°4), au point quelconque de la
