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pourra faire $i=-1,$ et le point le plus voisin de la jonction des deux fluides, sera un ventre correspondant à la distance $l-x=\alpha -{\frac {1}{4}}\lambda .$ Si, au contraire, on a $\alpha <{\frac {1}{4}}\lambda ,$ ce point sera un noeud de vibrations, qui répondra à la distance $l-x=\alpha .$

Les noeuds de vibrations, dans le cas du tube fermé, seront déterminés par l’équation

$sin.{\frac {2\pi \,l'}{n\lambda }}cos.{\frac {2\pi (l-x)}{\lambda }}+c\,cos.{\frac {2\pi \,l'}{n\lambda }}sin.{\frac {2\pi (l-x)}{\lambda }}=0,$

et les ventres par celles-ci :

$sin.{\frac {2\pi \,l'}{n\lambda }}sin.{\frac {2\pi (l-x)}{\lambda }}-c\,cos.{\frac {2\pi \,l'}{n\lambda }}cos.{\frac {2\pi (l-x)}{\lambda }}=0.$

Leurs racines réelles se déduiront toutes de la formule :

$l-x=\alpha '+{\frac {1}{4}}i\lambda \,;$

$\alpha '$ désignant la plus petite racine positive de la première, et $i$ étant un nombre entier, pair pour cette première équation et impair pour la seconde. On en déduira des conséquences semblables à celles que nous venons d’énoncer pour le cas du tube ouvert.

Après avoir déterminé par l’expérience, comme nous l’avons indiqué précédemment (n^o 38), les valeurs des constantes $c$ et $n$ relatives à deux fluides donnés, il serait à desirer que l’on vérifiât, aussi par l’observation, ces lois de distribution des ven tres et des nœuds dans les deux fluides, correspondantes à différentes valeurs de $\lambda ,$ lesquelles peuvent toujours se conclure des tons observés. Cette vérification présenterait plus de difficulté que dans le cas d’un seul fluide ; elle ne serait cependant point impraticable ; et, par la variété qu’on