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partie supérieure d’une montagne dont les dimensions horizontales sont beaucoup plus grandes que sa hauteur ; ce qui est à-peu-près conforme à la nature. Si l’on conçoit une série de couches circulaires horizontales et disposées de manière que leurs centres soient sur une même verticale, et que l’on place Quito au centre de la tranche supérieure ; en nommant $\rho _{1}$ la densité de ces couches ; $\mathrm {R}$ le rayon de l’une d’elles, dont $r$ est la distance de son centre à Quito ; la somme des molécules de cette couche, divisées par leurs distances à Quito, sera

$2\pi \,\rho _{1}.\left({\sqrt {r^{2}+\mathrm {R} ^{2}}}-r\right).$

$\mathrm {R}$ étant supposé fort grand relativement à $r,$ cette fonction se réduit à-fort-peu-près, à

$2\pi \rho _{1}.(\mathrm {R} -r)\,;$

elle reste donc toujours très-petite, si, comme on doit le supposer ici, $\mathrm {R}$ est une petite fraction du rayon terrestre ; elle n’apporte ainsi qu’un terme insensible dans l’équation de l’équilibre de l’atmosphère, et par conséquent la somme de ces fonctions ne produit aucun changement sensible dans la valeur de $\alpha \,y'''.$ Il n’en est pas de même de la pesanteur $p_{1}.$ L’attraction de la couche que nous venons de considérer, produit un accroissement égal à la différentielle de la fonction précédente prise par rapport à $r,$ et divisée par $-dr,$ et par conséquent égale à $2\pi .\rho _{1}\,:$ ainsi, par l’attraction de la montagne, cet accroissement sera $2\pi .\rho _{1}.r',$ $r'$ étant la hauteur de la montagne, hauteur toujours égale à $\alpha \,l-\alpha \,y''',$ puisque $\alpha \,y'''$ n’est point altéré sensiblement par cette attraction. La pesanteur sera donc augmentée de la quantité,