fonction 
et l’on y remplacera 
par 
en désignant par 
la distance d’un point quelconque du fluide inférieur au point 
et supposant que l’ébranlement primitif a eu lieu autour de ce point et qu’il a été semblable en tous sens. On supposera aussi, comme précédemment, qu’il n’atteignait pas la surface de séparation, ce qui permettra d’étendre les intégrales relatives à 
depuis 
jusqu’à 
De cette manière, on aura
![{\displaystyle {\begin{aligned}p\ =&{\frac {a^{4}\alpha }{a'^{2}}}\int _{-\infty }^{\infty }f'r'\cos .\left[\alpha '(x'-h)-\alpha (x-h)\right]dx',\\q\ =&{\frac {a^{2}\alpha \left(a'^{2}\alpha '+a^{2}\alpha \right)}{2a'^{2}\alpha '}}\int _{-\infty }^{\infty }f'r'\cos .\alpha '(x'+x-2h)dx',\\p_{1}=&{\frac {a^{2}\alpha \left(a'^{2}\alpha '+a^{2}\alpha \right)}{2a'^{2}\alpha '}}\int _{-\infty }^{\infty }f'r'\left[a'\alpha '\cos .\alpha '(x'-h)\right.\\&\qquad \qquad \qquad \qquad \qquad \left.-a{\sqrt {\delta ^{2}-\alpha '^{2}}}\sin .\alpha '(x'-h)\right]dx',\\q_{1}=&{\frac {1}{2}}\left(a^{2}-a'^{2}\right)\left(a^{2}\left(\beta ^{2}+\gamma ^{2}\right)-a'^{2}a^{2}\right)\int _{-\infty }^{\infty }f'r'\cos .\alpha '(x'-x)dx'\\&+{\frac {1}{2}}\left[a'^{2}\left(a^{2}+a'^{2}\right)\alpha '^{2}-a^{2}\left(a^{2}-a'^{2}\right)\left(\beta ^{2}+\gamma ^{2}\right)\right]\\&\qquad \qquad \qquad \qquad \qquad \times \int _{-\infty }^{\infty }f'r'\cos .\alpha '(x'-x-2h)dx'\\&-a'^{3}a\alpha '{\sqrt {\delta ^{2}-\alpha '^{2}}}\int _{-\infty }^{\infty }f'r'\sin .\alpha '(x'+x-2h)dx'\,;\end{aligned}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/5753df6eb9b40b972362931ad34d3f6c2b5dfa68)
et si l’on désigne par 
la fonction relative aux dilatations initiales, par laquelle il faudra remplacer 
on aura les expressions de 
en mettant au lieu de 
dans celles de 
Je substitue dans les secondes formules (18) et (19), à la place de 
et 
les premières parties de leurs valeurs, et à la place de 
et 
les parties correspondantes ; puis je désigne
