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vitesse représentée par le grand axe de l’ellipse, sera polarisé parallèlement au petit axe, et réciproquement le rayon dans lequel les ondes planes se propageront avec une vitesse représentée par le petit axe de l’ellipse, sera polarisé parallèlement au grand axe. Si l’on fait coincider le plan $ABC$ avec l’un des plans principaux de l’ellipsoïde, les deux rayons polarisés suivront la même route, et les deux vitesses de la lumière dans ces rayons seront précisément les vitesses de propagation des ondes planes. Par suite, les vitesses de la lumière dans les six rayons polarisés, dont les directions coincident avec les trois axes de l’ellipsoïde, sont deux à deux égales entre elles et à l’un des nombres ${\sqrt {\mathrm {P} }},{\sqrt {\mathrm {Q} }},{\sqrt {\mathrm {R} }}.$ Ajoutons que les deux rayons dont la vitesse est ${\sqrt {\mathrm {P} }}$ sont polarisés perpendicurement à l’axe des $x,$ ceux dont la vitesse est ${\sqrt {\mathrm {Q} }}$ perpendiculairement à l’axe des $y,$ et ceux dont la vitesse est ${\sqrt {\mathrm {R} }}$ perpendiculairement à l’axe des $z.$ Dans le cas particulier où les quantités $\mathrm {P,Q}$ deviennent égales entre elles, la surface représentée par l’équation (10), ou

(11)

${\frac {x^{2}+y^{2}}{\mathrm {Q} }}+{\frac {z^{2}}{\mathrm {R} }}=1,$

devient un ellipsoïde de révolution dont l’axe est ce qu’on appelle l’axe optique du cristal. Alors, l’un des demi-axes de la section faite par un plan diamétral quelconque est constamment égal à ${\sqrt {\mathrm {Q} }},$ ainsi que la vitesse de la lumière dans l’un des deux rayons polarisés. Le rayon dont il s’agit est celui qu’on nomme rayon ordinaire, et il se trouve polarisé parallèlement à la droite, qui dans le plan $ABC$ forme le plus petit et le plus grand angle avec l’axe optique, tandis que l’autre rayon, appelé rayon extraordinaire, est polarisé parallèlement à la droite d’intersection du plan $ABC$ et d’un