densité de deux molécules d’air, situées sur le même rayon et également élevées au-dessus de la surface de la mer, la première dans l’état de mouvement et la seconde dans l’état d’équilibre, il faut ajouter à la différence précédente le terme
ce qui donne
pour la différence cherchée ; or la loi des densités de l’air dont nous partons dans ces recherches donne
![{\displaystyle -{\frac {\partial \Delta '}{\partial s'}}={\frac {\Delta '}{l'}}\,;}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/47153182b9b7598838d6a8c1c029380e33674314)
la quantité précédente devient ainsi
représentons-la par
et nous aurons
![{\displaystyle -\alpha l'g\delta \left(\rho -r'{\frac {\cfrac {\partial \Delta '}{\partial s'}}{\Delta '}}\right)=-\alpha g\delta y'-\alpha g\delta y.}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/e54ce6665549e6e0a87882bab318b8af1c6b51cc)
Présentement il est aisé de s’assurer, par l’article V, que, en supposant
extrêmement petit, on a à très peu près
![{\displaystyle \mathrm {G} \delta {\text{ϐ}}-\mathrm {F} \delta f-\mathrm {F} '\delta f'-\ldots =-\alpha y\mathrm {A} \delta \varepsilon +\mathrm {S} \left(\delta {\frac {1}{f}}-\delta {\frac {1}{f'}}\right),}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/66c5c2e229f38a1e11b2d8f4f5fe1f2a5f99daf2)
étant relatif à l’attraction de la mer,
étant relatif à l’attraction de l’astre que l’on suppose agir sur l’atmosphère, et ces deux quantités étant telles que nous les avons définies dans ce même article V ; on aura donc
(4’)
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Il résulte de cette équation que
n’est que de l’ordre
et comme