mouvement, ou lorsque
et
donc
![{\displaystyle \varphi (s,\varpi ,\theta )=s^{2}\sin \theta \,;}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/f63b588a02d1d657010d3ffbd1403c3c95e3d05c)
partant, on a
(1)
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III.
Imaginons présentement la position du point
déterminée par les trois coordonnées rectangles
qui aient pour origine commune le centre
de manière que l’axe des
soit l’axe
de rotation de la planète, que l’axe des
soit perpendiculaire à
dans le plan du premier méridien, et que l’axe de
soit perpendiculaire à ce plan ; on aura
![{\displaystyle {\begin{aligned}x=&(s+\alpha r)\cos(\theta +au),\\y=&(s+\alpha r)\sin(\theta +au)\cos(\varpi +nt+\alpha v),\\z=&(s+\alpha r)\sin(\theta +au)\sin(\varpi +nt+\alpha v).\end{aligned}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/febf585dd439d2ec660238195e8646d92f5e093a)
Cela posé, concevons la molécule
sollicitée par tant de forces attractives
que l’on voudra, et nommons
les distances des centres d’attraction à la molécule ;
seront fonctions de
du temps
et de constantes ; soit encore
la pression du fluide au point
étant pareillement fonction de
et
si l’on désigne par la caractéristique
les différences des quantités prises en regardant le temps
comme constant, on aura l’équation suivante :
(B)
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Cette équation est un corollaire du principe suivant de l’équilibre, qui peut être utile dans beaucoup d’autres circonstances :
Si un nombre quelconque de forces
agissent sur un point
suivant des droites quelconques dont
représentent les longueurs depuis le point
jusqu’à leurs origines, que l’on peut prendre