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respondantes du troisième satellite en latitude,

$s''={\frac {m'a'(l'-l'')b_{\frac {3}{2}}^{'(3)}}{4a''\left({\frac {2n'}{n''}}-3-{\frac {p}{n''}}-{\rm {N''_{1}}}\right)}}\sin(2v'-3v''-pt-\Lambda )$

$-{\frac {3{\rm {M}}^{2}({\rm {L}}'-l'')\sin(v''-2{\rm {U}}-pt-\Lambda )}{4n''^{2}\left({\frac {2{\rm {M}}}{n''}}+{\rm {N''_{1}+{\frac {p}{n''}}-1}}\right)}}.$

Enfin la même expression devient, relativement à $s'''.$

$s'''=-{\frac {3{\rm {M}}^{2}({\rm {L}}'-l''')\sin(v'''-2{\rm {U}}-pt-\Lambda )}{4n'''^{2}\left({\frac {2{\rm {M}}}{n'''}}+{\rm {N'''_{1}+{\frac {p}{n'''}}-1}}\right)}},$

${\rm {N''_{1}}}$ et ${\rm {N'''_{1}}}$ étant ce que devient ${\rm {N_{1}}}$, relativement au troisième et au quatrième satellite. On doit appliquer au dernier terme de cette expression et aux termes semblables des expressions de $s'$ et de $s''$ ce que nous avons dit sur le terme correspondant de $s,$ c’est-à-dire que, dans les éclipses, il se confond avec celui qui dépend de l’inclinaison de l’équateur à l’orbite de Jupiter, et qu’ainsi il augmente l’inclinaison conclue de ces phénomènes. On doit observer encore que, dans toutes ces expressions, on peut supposer, sans erreur sensible.

${\begin{alignedat}{2}{\rm {N}}_{1}=&1+{\frac {\rho -{\frac {1}{2}}\varphi }{a^{2}}},&\qquad {\rm {N}}'_{1}=&1+{\frac {\rho -{\frac {1}{2}}\varphi }{a'^{2}}},\\{\rm {N}}''_{1}=&1+{\frac {\rho -{\frac {1}{2}}\varphi }{a''^{2}}},&{\rm {N}}'''_{1}=&1+{\frac {\rho -{\frac {1}{2}}\varphi }{a'''^{2}}}.\end{alignedat}}$