le point est un point où la surface de l’eau commence à quitter sensiblement les parois du tube, et il est facile de s’assurer que, pour trouver il suffit d’avoir pris pour et des points qui ne s’écartent du tube que de ce qui n’est point invraisemblable. L’expérience précédente paraît donc indiquer que l’angle est droit, pour l’eau relativement au verre ; une expérience semblable faite sur l’huile d’orange conduit au même résultat. Ainsi l’on peut croire avec vraisemblance que les surfaces de l’eau, de l’huile et généralement des fluides qui mouillent le verre sont à très-peu près demi-sphériques dans les tubes capillaires.
En déterminant de la même manière la surface convexe du mercure dans un tube de verre très-étroit, on a observé qu’elle est à peu près celle d’une demi-sphère. Si l’on rapproche ce résultat de celui que nous avons donné ci-dessus sur l’abaissement du mercure au-dessous du niveau dans les tubes de verre très-étroits, on pourra corriger de l’effet de la capillarité les hauteurs du baromètre. Cet effet est nul dans les baromètres à deux branches d’égale largeur ; mais, dans les baromètres formés d’un tube plongeant dans une large cuvette, l’effet capillaire devient d’autant plus sensible que le tube est plus étroit. La hauteur barométrique comptée du sommet de la colonne est toujours moindre que celle qui est due à la pression de l’atmosphère ; ainsi l’on voit combien est fautive la méthode de quelques observateurs qui mesurent la hauteur du baromètre depuis le niveau jusqu’aux points où la surface supérieure de la colonne touche le tube. Pour ramener les hauteurs du baromètre à celles qui résultent de la pression de l’atmosphère et pour rendre ainsi les divers baromètres comparables entre eux, il faut corriger ces hauteurs de l’effet capillaire, et l’on y parviendra en intégrant par approximation l’équation différentielle (b) du no 4. Cette équation donne, en l’intégrant,
