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lieu de la goutte, mais il y a lieu de croire que cela est ainsi, d’après un passage de l’Optique de Newton que nous citerons bientôt ; nous partirons, dans les calculs suivants, de cette supposition, dont l’inexactitude n’influerait que très-peu sur leur résultat.

Si l’on nomme $\mathrm {V}$ l’inclinaison à l’horizon d’un plan intermédiaire ayant une commune intersection avec les deux plans dont on vient de parler et divisant également l’angle qu’ils forment entre eux, si de plus on nomme $h$ la hauteur à laquelle le fluide s’élèverait entre deux plans verticaux et parallèles dont la distance serait celle des deux premiers plans à une distance $b$ de leur commune intersection, enfin si l’on nomme à la distance du milieu de la goutte à cette ligne d’intersection, on aura à fort peu près, par le n^o 10,

$\sin \mathrm {V} ={\frac {h}{b}}{\frac {b^{2}}{a^{2}}}.$

Dans l’expérience précédente, les plans étaient éloignés de ${\frac {1}{16}}$ de pouce anglais à $20$ pouces de distance de la ligne d’intersection ou à leur axe placé à l’extrémité de ces plans ; leur distance mutuelle n’était donc que ${\frac {1}{32}}$ de pouce à $10$ pouces de distance. Supposons $b$ égal à $10$ pouces anglais. Un demi-millimètre de distance entre deux plans verticaux et parallèles correspondant, par le numéro précédent, à une élévation de l’huile d’orange égale à $6^{\mathrm {mm} }{,}7389,$ on aura

${\frac {1^{\mathrm {mm} }}{2}}.6^{\mathrm {mm} }{,}7389={\frac {1^{p}}{32}}h^{p},$

$h$ étant évalué en pouces anglais. On a vu, dans le numéro précédent, que le pouce anglais renferme $25^{\mathrm {mm} }{,}3918\,;$ on aura donc

${\frac {{\cfrac {1^{\mathrm {p} }}{2}}.6^{\mathrm {p} }{,}7389}{\left(25{,}3918\right)^{2}}}={\frac {1^{p}}{32}}h^{p},$

ce qui donne

$h={\frac {16\times 6{,}7389}{\left(25{,}3918\right)^{2}}},$