ce qui donne
![{\displaystyle {\begin{aligned}\alpha s\,=&-\mathrm {K} t+{\frac {1}{2}}gt^{2}+{\frac {g\sin ^{2}\theta }{4n^{2}}}\left(1-2n^{2}t^{2}-\cos 2nt\right)\\&\qquad \qquad \qquad \qquad \qquad \qquad \qquad +{\frac {\mathrm {K} \sin ^{2}\theta }{2n}}(2nt-\sin 2nt),\\\alpha u'=&-\sin \theta \cos \theta \left[{\frac {\mathrm {K} }{2n}}(2nt-\sin 2nt)+{\frac {g}{4n^{2}}}\left(1-2n^{2}t^{2}-\cos 2nt\right)\right],\\\alpha v'=&{\frac {\sin \theta }{2n}}\left[gt-{\frac {g\sin 2nt}{2n}}-\mathrm {K} \left(1-\cos 2nt\right)\right].\end{aligned}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/2ca8ef3b7b5fd66879ea6496de3c0b260d5db399)
En réduisant ces expressions en séries, et négligeant les quantités de l’ordre 
on a
Ces expressions nous montrent que la déviation du corps, dans le sens du méridien, est très-peu sensible ; elle ne l’est que dans celui du parallèle. En supposant 
nul, on a la même expression que ci-dessus pour cette déviation. Si, n’étant pas nul, on cherche le point où le corps doit retomber, on fera 
ce qui donne 
et par conséquent
Pour réduire en nombres cette formule, on observera que 
est l’angle décrit par la rotation de la Terre dans une seconde, et cet angle est égal à 
parce que la durée du jour sidéral est de 
secondes. Il faut le réduire en parties du rayon, ou le diviser par l’arc égal au rayon, c’est-à-dire par 
est le double de l’espace que la pesanteur fait décrire aux graves dans la première seconde de leur chute, et ce double espace est, à la latitude de Paris, égal à 
Supposons, par exemple, la vitesse égale à 
mètres par seconde ; on aura pour Paris, dont la latitude est de 
égal au complément de cette latitude, et, par conséquent, égal à 
ce qui
