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$0=(g-11264''{,}89.\mu -417''{,}63-3267''{,}32.m-15492''{,}62.m'$

$-5886''{,}65.m''')h''$

$+1576''{,}46.mh+11456''{,}90.m'h'+3995''{,}03.m'''h'''$

$+{\frac {\left({\begin{aligned}&57703''.mm'h-(20952''.m-28176''.m'-17921''.m'')m'h'\\&-(10279''.m'+6554''.m'')m'h''\end{aligned}}\right)}{\left(1+{\cfrac {g}{3001300''}}\right)^{2}}}$

$0=(g-2946''{,}95.\mu -974''{,}19-363''{,}10.m-1077''{,}15.m'$

$-4438''{,}87.m'')h'''$

$+101''{,}03.mh+471''{,}99.m'h'+3012''{,}37.m''h''.$

Lorsque les masses $m,m',m''$ et $m'''$ seront connues, ainsi que l’indéterminée $\mu ,$ on aura, en résolvant ces équations, quatre valeurs de $g$ et les rapports correspondants des indéterminées $h,h',h''$ et $h'''$ à l’une d’entre elles, qui restera indéterminée. Ces quatre systèmes de valeurs de $g,h,h',h'',h'''$ donneront autant de valeurs pour ${\rm {Q,Q'}}$ et ${\rm {Q''.}}$

L’action du Soleil ajoute encore au mouvement du satellite $m$ les deux inégalités

${\begin{aligned}&-{\frac {15{\rm {M}}^{2}h}{2n({\rm {2M+N}}-n-g)}}\sin(nt-2{\rm {M}}t+\varepsilon -2{\rm {E}}+gt+\Gamma ),\\&-{\frac {3{\rm {MH}}}{n}}\sin({\rm {M}}t+{\rm {E-I).}}\end{aligned}}$

La première n’est sensible que pour le troisième et le quatrième satellite, et l’on peut y supposer $n+g={\rm {N,}}$ ce qui réduit le coefficient de cette inégalité à $-{\frac {15{\rm {M}}}{4n}}h.$ On a ensuite

${\begin{array}{lr}{\rm {Premier\ satellite\ldots \ldots }}&{\frac {15{\rm {M}}}{4n}}=0{,}0015312\\{\rm {Second\ satellite\ldots \ldots }}&{\frac {15{\rm {M}}}{4n'}}=0{,}0030737\\{\rm {Troisi{\grave {e}}me\ satellite\ldots }}&{\frac {15{\rm {M}}}{4n''}}=0{,}0061026\\{\rm {Quatri{\grave {e}}me\ satellite\ldots }}&{\frac {15{\rm {M}}}{4n'''}}=0{,}0144449\end{array}}$

Nous avons observé dans le n^o 13, relativement à la seconde inégalité, qu’elle est modifiée par l’action réciproque des satellites. On peut ensuite prendre, pour $\mathrm {H} \sin(\mathrm {M} t+\mathrm {E-I} ),$ la moitié du premier terme