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gitude de son nœud ascendant. Il en résulte dans $s,$pour une planète inférieure, l’inégalité

$-{\frac {{\frac {3}{8}}\alpha {\frac {\rm {P}}{m'}}m^{2}\left(\alpha b_{\frac {5}{2}}^{(0)}-b_{\frac {5}{2}}^{(1)}\right)}{g-1}}\lambda \sin(v-\theta )\,;$

pour une planète supérieure, cette inégalité devient

$-{\frac {{\frac {3}{8}}\alpha ^{3}{\frac {\rm {P}}{m'}}m^{2}\left(b_{\frac {5}{2}}^{(0)}-\alpha b_{\frac {5}{2}}^{(1)}\right)}{g-1}}\lambda \sin(v-\theta ).$

En réduisant en nombres ces inégalités, on a, en employant les masses du n^o 44 du Livre VI, relativement à Vénus,

$+0''{,}853296.\sin(v-\theta ')\,;$

relativement à Mars,

$-0''{,}016966.\sin(v-\theta '''),$

et relativement à Jupiter,

$-0''{,}117051.\sin \left(v-\theta ^{\rm {iv}}\right),$

$\theta ',\theta ''',$ et $\theta ^{\rm {iv}}$ étant les longitudes des nœuds ascendants des orbites de Vénus, Mars et Jupiter.

Enfin il est aisé de voir que la valeur de $g$ est augmentée, par l’action de ${\rm {P}}$, de la quantité ${\frac {3}{8}}{\frac {\rm {P}}{m'}}m^{2}b_{\frac {3}{2}}^{(0)}$ relativement à une planète inférieure à la Terre, et de la quantité ${\frac {3}{8}}{\frac {\rm {P}}{m'}}m^{2}\alpha ^{3}b_{\frac {3}{2}}^{(0)}$ relativement à une planète supérieure.

Le terme ${\frac {3m'u'^{3}s}{2h^{2}u^{4}}},$ qui, par le n^o 11, fait partie de la troisième des équations (L) du n^o 1, augmente encore la valeur de $g$ de la quantité ${\frac {9m^{2}}{4}}{\frac {\delta r'}{a'}},\ {\frac {\delta r'}{a'}}$ étant la partie constante des perturbations du rayon vecteur de l’orbe terrestre. Ainsi la valeur de $g$ est augmentée par l’ac-