partant
![{\displaystyle {\frac {\rm {D}}{a}}={\sqrt[{3}]{{\frac {\rm {M}}{{\rm {M}}+m}}{\frac {\rm {D}}{2\varepsilon }}{\frac {n^{2}t^{2}(1{,}0003084)^{2}}{0{,}9973020}}}}.}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/20e3f1dd79de21307a43dc0c9f193e172879fcb4)
Supposons 
égal à une seconde, et nommons 
le nombre des secondes d’une révolution sidérale de la Lune ; on aura
étant le rapport de la demi-circonférence au rayon. Soit 
la longueur du pendule à secondes, due à la gravité sur le parallèle que nous considérons ; on aura, par le no 15 du Livre I,
ce qui donne
![{\displaystyle {\frac {\rm {D}}{a}}={\sqrt[{3}]{{\frac {\rm {M}}{{\rm {M}}+m}}{\frac {\rm {D}}{l}}{\frac {(2{,}0006168)^{2}}{0{,}9973020.{\rm {T^{2}}}}}}}.}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/1cd8dfba1aaf5657ba715fb042e6adbf31673e1f)
La longueur du pendule à secondes sur le même parallèle est, par le no 42 du Livre III, égale à 
il faut l’augmenter de sa 
e partie pour avoir la longueur qui aurait lieu sans la force centrifuge, ce qui donne
La valeur de 
est égale à 
enfin on a, par les phénomènes des marées,
et les observations donnent
on aura ainsi
En évaluant en secondes le coefficient 
on le trouve égal à 
Cela posé, on trouve, pour l’expression de la parallaxe
