développement précédent de 
que ce terme est égal à
La troisième des équations (L) du no 1 se réduit ainsi à la forme suivante
étant la somme des termes que nous venons de considérer. Mais, pour plus d’exactitude, il faut lui ajouter les termes dépendants du carré de la force perturbatrice, et qui peuvent avoir une influence sensible.
12. Le terme 
donne, par sa variation, les deux suivants
et il en résulte la fonction
![{\displaystyle {\begin{aligned}&{\frac {3m^{2}}{2}}{\frac {a}{a_{\text{ı}}}}\delta s\\+&{\frac {9m^{2}}{4}}{\frac {a}{a_{\text{ı}}}}\left({\rm {B_{1}^{(7)}+B_{1}^{(8)}}}\right)e'^{2}\gamma \sin(gv-\theta )\\+&3m^{2}{\frac {a}{a_{\text{ı}}}}\left({\rm {A_{2}^{(0)}-{\frac {5}{2}}A_{1}^{(1)}}}e^{2}\right)\gamma \sin(2v-2mv-gv+\theta )\\-&3m^{2}{\frac {a}{a_{\text{ı}}}}{\rm {B}}_{1}^{(0)}e\gamma \sin(2v-2mv-gv+cv+\theta -\varpi )\\-&3m^{2}{\frac {a}{a_{\text{ı}}}}{\rm {A}}_{1}^{(1)}e\gamma \sin(2v-2mv+gv-cv-\theta +\varpi )\\+&3m^{2}{\frac {a}{a_{\text{ı}}}}\left({\rm {B_{1}^{(0)}-A_{1}^{(1)}}}\right)e\gamma \sin(gv+cv-2v+2mv-\theta -\varpi )\\+&{\frac {9m^{2}}{4}}{\frac {a}{a_{\text{ı}}}}{\rm {B}}_{1}^{(0)}e'\gamma \left[{\begin{aligned}&\sin(2v-2mv-gv+c'mv+\theta -\varpi ')\\+&\sin(2v-2mv-gv-c'mv+\theta +\varpi ')\end{aligned}}\right]\\+&{\frac {3m^{2}}{2}}{\frac {a}{a_{\text{ı}}}}\left({\rm {5A_{1}^{(1)}-2A_{1}^{(11)}-{\frac {5}{2}}{\rm {B}}_{1}^{(0)}}}\right)\\&\qquad \qquad \qquad \qquad \qquad \times e^{2}\gamma \sin(2cv+gv-2v+2mv-2\varpi -\theta )\\+&{\frac {3m^{2}}{2}}{\frac {a}{a_{\text{ı}}}}\left({\rm {5A_{1}^{(1)}-2A_{1}^{(11)}}}\right)e^{2}\gamma \sin(2v-2mv+gv-2cv-\theta +2\varpi )\end{aligned}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/387ed50b91d53a1a34bbb581e5ac0d038d249ffb)
