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7. Le terme $-{\frac {1}{h^{2}\left(1+s^{2}\right)^{\frac {3}{2}}}}$ de l’expression de

$-{\frac {1}{h^{2}}}{\frac {\partial {\rm {Q}}}{\partial u}}-{\frac {s}{h^{2}u}}{\frac {\partial {\rm {Q}}}{\partial s}}$

devient, en négligeant les inégalités du quatrième ordre,

$-{\frac {1}{a_{\text{ı}}}}\left[1+e^{2}+{\frac {\gamma ^{2}}{4}}+{\frac {3}{4}}\gamma ^{2}\left(1+e^{2}-{\frac {1}{4}}\gamma ^{2}\right)\cos(2gv-2\theta )+{\text{ϐ}}''\right]+{\frac {3s\delta s}{h^{2}}},$

ϐ" étant une fonction de la quatrième dimension en $e$ et $\gamma$, et $\delta s$ étant la partie de $s$ due à l’action de la force perturbatrice. On verra ci-après que $\delta s$ est de cette forme

${\begin{aligned}\delta s&={\rm {B}}_{1}^{(0)}\gamma \sin(2v-2mv-gv+\theta )\\&+{\rm {B}}_{2}^{(1)}\gamma \sin(2v-2mv+gv-\theta )\\&+{\rm {B}}_{2}^{(2)}e\gamma \sin(gv+cv-\theta -\varpi )\\&+{\rm {B}}_{2}^{(3)}e\gamma \sin(gv-cv-\theta +\varpi )\\&+{\rm {B}}_{2}^{(4)}e\gamma \sin(2v-2mv-gv+cv+\theta -\varpi )\\&+{\rm {B}}_{2}^{(5)}e\gamma \sin(2v-2mv+gv-cv-\theta +\varpi )\\&+{\rm {B}}_{2}^{(6)}e\gamma \sin(2v-2mv-gv-cv+\theta +\varpi )\\&+{\rm {B}}_{1}^{(7)}e'\gamma \sin(gv+c'mv-\theta -\varpi ')\\&+{\rm {B}}_{1}^{(8)}e'\gamma \sin(gv-c'mv-\theta +\varpi ')\\&+{\rm {B}}_{1}^{(9)}e'\gamma \sin(2v-2mv-gv+c'mv+\theta -\varpi ')\\&+{\rm {B}}_{1}^{(10)}e'\gamma \sin(2v-2mv-gv-c'mv+\theta +\varpi ')\\&+{\rm {B}}_{0}^{(11)}e^{2}\gamma \sin(2cv-gv-2\varpi +\theta )\\&+{\rm {B}}_{1}^{(12)}e^{2}\gamma \sin(2v-2mv-2cv+gv+2\varpi -\theta )\\&+{\rm {B}}_{1}^{(13)}e^{2}\gamma \sin(2cv+gv-2v+2mv-2\varpi -\theta )\\&+{\rm {B}}_{2}^{(14)}{\frac {a}{a'}}\gamma \sin(gv-v+mv-\theta )\\&+{\rm {B}}_{2}^{(15)}{\frac {a}{a'}}\gamma \sin(gv+v-mv-\theta ).\end{aligned}}$

Les nombres placés au bas de la lettre ${\rm {B}}$ indiquent l’ordre de cette