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$+\left(1+\mu ^{\rm {vi}}\right)\left\{{\begin{aligned}&-0{,}0003750767.\cos \left(3n^{\rm {vi}}t-2n^{\rm {v}}t+3\varepsilon ^{\rm {vi}}-2\varepsilon ^{\rm {v}}-\varpi ^{\rm {v}}\right)\\&+0{,}000560590.\cos \left(3n^{\rm {vi}}t-2n^{\rm {v}}t+3\varepsilon ^{\rm {vi}}-2\varepsilon ^{\rm {v}}-\varpi ^{\rm {vi}}\right)\end{aligned}}\right\}$

Inégalités dépendantes des carrés et des produits des excentricités et des inclinaisons des orbites.

$\delta v^{\rm {v}}=\left(1+\mu ^{\rm {iv}}\right)$

$\qquad \times \left\{{\begin{aligned}-&\left(169''{,}283424-t.0''{,}001117\right)\\&\qquad \qquad \qquad \quad \times \sin \left({\begin{aligned}3n^{\rm {v}}t-n^{\rm {iv}}t+3\varepsilon ^{\rm {iv}}-\varepsilon ^{\rm {iv}}\\\quad +94^{\circ }{,}0139+t.106''{,}635\end{aligned}}\right)\\+&88''{,}045398.\sin \left(n^{\rm {iv}}t-n^{\rm {v}}t+\varepsilon ^{\rm {iv}}-\varepsilon ^{\rm {v}}+93^{\circ }{,}6429\right)\\-&\left(2066''{,}920900-t.0''{,}047745\right)\\&\qquad \qquad \qquad \quad \times \sin \left({\begin{aligned}2n^{\rm {iv}}t-4n^{\rm {v}}t+2\varepsilon ^{\rm {iv}}-4\varepsilon ^{\rm {v}}\\\quad +62^{\circ }{,}4250+t.152''{,}77\end{aligned}}\right)\\-&\ \ 9''{,}061090.\sin \left(5n^{\rm {v}}t-3n^{\rm {iv}}t+5\varepsilon ^{\rm {v}}-3\varepsilon ^{\rm {iv}}+63^{\circ }{,}5025\right)\end{aligned}}\right\}$

$+\left(1+\mu ^{\rm {vi}}\right)$

$\qquad \times \left\{{\begin{aligned}&\ \ 5''{,}936888.\sin \left(3n^{\rm {vi}}t-3n^{\rm {v}}t+3\varepsilon ^{\rm {vi}}-3\varepsilon ^{\rm {v}}-75^{\circ }{,}4576\right)\\+&95''{,}757344.\sin \left(3n^{\rm {vi}}t-n^{\rm {v}}t+3\varepsilon ^{\rm {vi}}-\varepsilon ^{\rm {v}}-95^{\circ },0779\right)\end{aligned}}\right\}$

En réunissant les inégalités dépendantes de $n^{\rm {iv}}t-n^{\rm {v}}t$ et de $3n^{\rm {v}}t-3n^{\rm {v}}t$ avec celles qui sont indépendantes des excentricités, on a pour leurs sommes

${\begin{aligned}&\left(1+\mu ^{\rm {iv}}\right).89''{,}404702.\sin \left(\ \ n^{\rm {iv}}t-\ \ n^{\rm {v}}t+\ \ \varepsilon ^{\rm {iv}}-\ \ \varepsilon ^{\rm {v}}+86^{\circ }{,}7262\right)\\-&\left(1+\mu ^{\rm {vi}}\right).5''{,}914481.\sin \left(3n^{\rm {vi}}t-3n^{\rm {v}}t+3\varepsilon ^{\rm {vi}}-3\varepsilon ^{\rm {v}}+76^{\circ }{,}0577\right).\end{aligned}}$

On a ensuite

$\delta r^{\rm {v}}=\left(1+\mu ^{\rm {iv}}\right)$

$\qquad \times \left\{{\begin{aligned}-&0{,}00110710805.\cos \left(3n^{\rm {v}}t-n^{\rm {iv}}t+3\varepsilon ^{\rm {v}}-\varepsilon ^{\rm {iv}}-100^{\circ }{,}2330\right)\\&-0{,}0005621901.\cos \left(n^{\rm {iv}}t-n^{\rm {v}}t+\varepsilon ^{\rm {iv}}-\varepsilon ^{\rm {v}}+92^{\circ }{,}7139\right)\\+&(0{,}051990624-t.0{,}0000003370)\\&\qquad \qquad \qquad \quad \times \cos \left({\begin{aligned}2n^{\rm {iv}}t-4n^{\rm {v}}t+2\varepsilon ^{\rm {iv}}-4\varepsilon ^{\rm {v}}\\\quad +62^{\circ }{,}2324+t.151''{,}36\end{aligned}}\right)\\\end{aligned}}\right\}$

L’inégalité du rayon vecteur dépendante de $n^{\rm {iv}}t-n^{\rm {v}}t,$ réunie à son ana\logue indépendante des excentricités, donne

$\left(1+\mu ^{\rm {iv}}\right).0{,}0081090035.\cos \left(n^{\rm {v}}t-n^{\rm {iv}}t+\varepsilon ^{\rm {v}}-\varepsilon ^{\rm {iv}}-4^{\circ }{,}3997\right).$

$5n^{\rm {v}}-2n^{\rm {iv}}$ étant très-petit, l’inégalité dépendante de $2n^{\rm {iv}}t-4n^{\rm {v}}t$ a été calculée par les formules (B) et (C) du n^o 1. $3n^{\rm {vi}}-n^{\rm {v}}$ étant fort petit, l’inégalité dépendante de $3n^{\rm {vi}}t-n^{\rm {v}}t$ a été calculée par les for-