stituant, au lieu de
leurs valeurs
et
(D')
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Il faut présentement déterminer les moments d’inertie
, et les valeurs de
et
2. Considérons d’abord les moments d’inertie. Soit
le rayon mené du centre de gravité de la Terre à sa molécule
soit
le cosinus de l’angle que
forme avec l’axe de l’équateur ; soit encore
l’angle que forme le plan qui passe par cet axe et par le rayon
, avec le plan qui passe par le même axe et par le premier axe principal ;
sera la distance de la molécule au premier axe principal ;
sera la distance de la molécule au second axe principal, et
sera sa distance au troisième axe principal ou à l’axe de l’équateur. Ainsi, le moment d’inertie d’un corps relativement à un de ses axes étant la somme des produits de chaque molécule du corps par le carré de sa distance à cet axe, et
étant, par le no 26 du Livre I, les moments d’inertie de la Terre, par rapport au premier, au second et au troisième axe principal, on aura
![{\displaystyle {\begin{aligned}{\rm {A}}&=\int R^{2}dm\left[1-\left(1-\mu ^{2}\right)\cos ^{2}\varpi \right],\\{\rm {B}}&=\int R^{2}dm\left[1-\left(1-\mu ^{2}\right)\sin ^{2}\varpi \right],\\{\rm {C}}&=\int R^{2}dm\left(l-\mu ^{2}\right),\end{aligned}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/c6c818ff170e61861cb0b3050853bd118eb72e53)
les intégrales devant s’étendre à la masse entière de la Terre.
Maintenant, on a
![{\displaystyle dm={\rm {R}}^{2}d{\rm {R}}d\mu d\varpi \,;}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/e0b379a305e7d8c74ed59b2ea629f4bb21a59e2f)
si l’on observe ensuite que les intégrales doivent être prises depuis