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relativement à la figure d’une goutte de mercure, que l’on a

${\begin{aligned}\varepsilon =&\left[\log \operatorname {hyp} \left({\frac {\operatorname {tang} {\frac {1}{4}}\varpi '}{\operatorname {tang} {\frac {1}{4}}\varpi }}\right)-4\sin \left({\frac {\varpi +\varpi '}{4}}\right)\sin \left({\frac {\varpi '-\varpi }{4}}\right)\right]{\frac {1}{2}}{\sqrt {\frac {2}{\alpha }}},\\z=&{\sqrt {\frac {2}{\alpha }}}\sin {\frac {1}{2}}\varpi ,\end{aligned}}$

$\alpha$ étant une quantité dépendant de l’aHraction moléculaire du mercure sur lui-même. J’ai conclu d’un grand nombre d’expériences de Gay-Lussac :

${\sqrt {\frac {2}{\alpha }}}=1^{\mathrm {mm} }{\sqrt {13}},\qquad \varpi '=52'.$

Cela posé, les deux effets capillaires du baromètre dont je viens de parler se détruiront mutuellement si l’on fait $z$ égal à la dépression du mercure dans le baromètre, produite par sa capillarité, dépression donnée par le diamètre intérieur du tube. La valeur de $z$ donnera l’angle ${\frac {1}{2}}\varpi ,$ et cet angle donnera $\varepsilon ,$ ou la distance à laquelle il faut placer la pointe de la cuvette. Et M. Bouvard a formé, d’après ces formules, une Table qu’il doit publier dans ce Volume.

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