relativement à la figure d’une goutte de mercure, que l’on a
![{\displaystyle {\begin{aligned}\varepsilon =&\left[\log \operatorname {hyp} \left({\frac {\operatorname {tang} {\frac {1}{4}}\varpi '}{\operatorname {tang} {\frac {1}{4}}\varpi }}\right)-4\sin \left({\frac {\varpi +\varpi '}{4}}\right)\sin \left({\frac {\varpi '-\varpi }{4}}\right)\right]{\frac {1}{2}}{\sqrt {\frac {2}{\alpha }}},\\z=&{\sqrt {\frac {2}{\alpha }}}\sin {\frac {1}{2}}\varpi ,\end{aligned}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/35d5d724d8df40a6d01a27f951f819f3eb085773)
étant une quantité dépendant de l’aHraction moléculaire du mercure sur lui-même. J’ai conclu d’un grand nombre d’expériences de Gay-Lussac :
![{\displaystyle {\sqrt {\frac {2}{\alpha }}}=1^{\mathrm {mm} }{\sqrt {13}},\qquad \varpi '=52'.}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/ab4495345ecd3bf8c7b1de67ff9ea8de97d98de6)
Cela posé, les deux effets capillaires du baromètre dont je viens de parler se détruiront mutuellement si l’on fait
égal à la dépression du mercure dans le baromètre, produite par sa capillarité, dépression donnée par le diamètre intérieur du tube. La valeur de
donnera l’angle
et cet angle donnera
ou la distance à laquelle il faut placer la pointe de la cuvette. Et M. Bouvard a formé, d’après ces formules, une Table qu’il doit publier dans ce Volume.