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Nous supposons ici $q-\mathrm {L}$ d’un ordre supérieur à $i\mathrm {L}$ et à ${\frac {\int z^{2}dm}{a\mathrm {M} }},$ alors $\mathrm {G} ^{2}$ est d’un ordre supérieur à $4\mathrm {E} ,$ l’équation précédente en $n$ donnera ainsi ces deux valeurs ${\frac {g}{n^{2}}}$

${\frac {g}{n^{2}}}=\mathrm {G-{\frac {E}{G}}} ,\qquad {\frac {g}{n^{2}}}=\mathrm {\frac {E}{G}} .$

L’isochronisme des oscillations de la première partie de l’appareil et de l’appareil entier donne

$n^{2}\int z^{2}dm=mlg,$

$n$ étant ici la première des trois valeurs de $n,$ qui donne à fort peu près ${\frac {g}{n^{2}}}=h+a+\mathrm {L} \,;$ on aura donc à très peu près

${\frac {\int z^{2}dm}{a\mathrm {M} }}={\frac {m}{\mathrm {M} }}{\frac {lh}{a}},$

les deux dernières valeurs de ${\frac {g}{n^{2}}}$ deviendront ainsi

${\begin{aligned}{\frac {g}{n^{2}}}=&q-\mathrm {L} +{\frac {4}{3}}iq-i\mathrm {L} ,\\{\frac {g}{n^{2}}}=&{\frac {1}{3}}ia+{\frac {m}{\mathrm {M} }}{\frac {lh}{a}}.\end{aligned}}$

Relativement à la première des valeurs de ${\frac {g}{n^{2}}},$ on a par le numéro précédent

${\begin{aligned}\mathrm {K} \ =&\mathrm {K} '\left[1-{\frac {1}{2}}i-{\frac {(q-\mathrm {L} )}{h+a+\mathrm {L} }}\right],\\\mathrm {K} ''=&\mathrm {K} '\left[1-{\frac {(q-\mathrm {L} )}{h+a+\mathrm {L} }}\right].\end{aligned}}$

Si relativement à la seconde valeur de ${\frac {g}{n^{2}}}$ l’on désigne par $\mathrm {{\overline {K}},{\overline {K'}},{\overline {K''}}} ,{\overline {n}}$ et ${\overline {\varepsilon }}$ ce que nous avons désigné par $\mathrm {K,K',K''} ,n$ et $\varepsilon$ relativement à la première valeur, on aura à fort peu près par le n^o 4

${\overline {\mathrm {K} }}={\overline {\mathrm {K} '}}{\frac {{\frac {4}{3}}iq-{\frac {3}{2}}i\mathrm {L} }{q-\mathrm {L} -{\cfrac {m}{\mathrm {M} }}{\cfrac {lh}{a}}}},\qquad {\overline {\mathrm {K} ''}}=-{\overline {\mathrm {K} '}}{\frac {\mathrm {L} }{h}}.$