tante à connaître pour conclure exactement la masse 
de la Lune des phénomènes des marées.
En réunissant tous les termes dus aux actions du Soleil et de la Lune, on aura pour l’expression approchée de la hauteur 
de la mer
![{\displaystyle {\begin{aligned}y=&-{\frac {1+3\cos 2\theta }{8g\left(1-{\cfrac {3\rho }{5}}\right)}}\left({\frac {\mathrm {S} }{r^{3}}}+{\frac {\mathrm {L} }{r'^{3}}}\right)\\&+\mathrm {B} \left[{\frac {\mathrm {S} }{r^{3}}}\cos 2(nt+\varpi -\varphi -\lambda )+{\frac {\mathrm {L} }{r'^{3}}}\cos 2(nt+\varpi -\varphi '-\lambda )\right],\end{aligned}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/529ece0ddf5d36133803c587e40dda73d70c7731)
cette expression devant se rapporter à 
avant le moment que l’on considère.
VIII.
Examinons enfin le cas de la nature, dans lequel le Soleil et la Lune ne se meuvent pas dans le plan de l’équateur. Nous avons donné, dans l’article III, la manière d’obtenir les forces solaires et lunaires décomposées parallèlement à trois droites perpendiculaires entre elles, et il en résulte :
1o Que ces forces, décomposées parallèlement au rayon terrestre 
sont
![{\displaystyle {\begin{aligned}-{\frac {\mathrm {R} }{4}}(1+3\cos 2\theta )&\left[{\frac {\mathrm {S} }{r^{3}}}\left(1-3\sin ^{2}v\right)+{\frac {\mathrm {L} }{r'^{3}}}\left(1-3\sin ^{2}v'\right)\right]\\\\+6\mathrm {R} \sin \theta \cos \theta &\left[\quad \ {\frac {\mathrm {S} }{r^{3}}}\sin v\cos v\cos(nt+\varpi -\varphi )\right.\\&\quad \left.+{\frac {\mathrm {L} }{r'^{3}}}\sin v'\cos v'\cos(nt+\varpi -\varphi ')\right]\\\\+{\frac {3\mathrm {R} }{2}}\sin ^{2}\theta &\left[\quad \ {\frac {\mathrm {S} }{r^{3}}}\cos ^{2}v\cos 2(nt+\varpi -\varphi )\right.\\&\quad \left.+{\frac {\mathrm {L} }{r'^{3}}}\cos ^{2}v'\cos 2(nt+\varpi -\varphi ')\right]\,;\end{aligned}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/9281ad59ef420914194c3875a2bfc21f795b9adc)
2o Que ces forces, décomposées perpendiculairement à 
dans le
