En substituant pour 
et 
leurs valeurs
et comparant les termes semblables, on aura généralement
![{\displaystyle \mathrm {Y} '^{(1)}\left[1-{\frac {3}{(2i+1)\int \rho da^{3}}}\right]=-\mathrm {\overline {Y}} \,^{(i)}+{\frac {3\int \rho d\left(a^{i+3}\mathrm {Y} ^{(i)}\right)}{(2i+1)\int \rho da^{3}}}.}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/5466e7717ac7e16bf28fde993620bb2d70b6cbab)
Dans le cas de 
il faut ajouter au second membre de cette équation le terme 
L’équation (6), dans laquelle rien n’est négligé, donnera ensuite la pesanteur 
à la surface de la mer.
Les expériences du pendule font voir que 
sont des quantités très petites relativement à 
et 
et que ces deux dernières fonctions se réduisent, à fort peu près, aux suivantes 
et 
et 
étant des constantes ; ce qui donne aux couches du sphéroïde terrestre la figure d’un ellipsoïde de révolution. Examinons donc ce cas particulièrement. L’expression précédente donne alors
![{\displaystyle \mathrm {Y} '^{(2)}\left(1-{\frac {3}{5\int \rho da^{3}}}\right)=\left[{\overline {h}}-{\frac {3\int \rho d\left(a^{5}h\right)}{5\int \rho da^{3}}}-{\frac {\varphi }{2}}\right]\left(\mu ^{2}-{\frac {1}{3}}\right).}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/21d54ae08091c64910c1180024bfde8551f8934c)
En faisant donc 
égal à
on aura
étant une constante ; serait nul si, en supposant la mer anéantie, la surface du sphéroïde supposée fluide était en équilibre. En supposant donc cette surface moins aplatie que dans ce cas, sera positif et la
