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points $b$ liés fixement entre eux par des droites immatérielles et invariables ; mais les lignes flexibles et inextensibles qui unissent les points $a$ peuvent être conçues comme formées de points $b,$ unis par des droites immatérielles qui peuvent tourner librement autour de ces points. Cela posé, l’action des points $a$ les uns sur les autres, quand elle n’est pas immédiate, se transmet au moyen des points $b.$ Un point $a$ agit sur le point $b$ qui lui est contigu ; celui-ci agit sur le point $b$ le plus voisin, et ainsi de suite jusqu’à un second point $a$ qui agit de la même manière sur un troisième. Dans ces actions réciproques, la distance mutuelle de deux points $b$ voisins reste constante ; en sorte que, en nommant $f$ la distance infiniment petite qui les sépare, et $p$ leur action mutuelle, qui, par l’égalité de l’action à la réaction, est la même pour les deux points, le produit $ps\delta f$ est nul, $\delta f$ étant une variation de $f$ compatible avec les conditions de la liaison des parties du système ; car, $f$ étant constant suivant ces conditions, $\delta f$ est nul. Dans la nature, $\delta f$ n’est pas rigoureusement nul, et, quelle que soit la force qui unit les points $b$ consécutifs, une force quelconque peut toujours faire varier la distance qui les sépare ; mais cette variation est d’autant moindre que la force de cohésion est plus grande ; en sorte que la rigidité et i’inextensibilité sont des abstractions qui servent de limites à ces qualités des corps. Pour concevoir l’action immédiate d’un point $a$ sur un autre point, on peut imaginer chacun de ces points au centre d’une sphère immatérielle et impénétrable qui ne permette pas à ces points de s’approcher au delà d’une limite égale à la somme des rayons des deux sphères. Dans le choc, les deux sphères se touchent, et la distance $f$ qui sépare les points est à son minimum. La variation $\delta f$ est donc nulle, et en nommant $p$ leur action mutuelle, le produit $p\delta f$ sera nul. Ainsi la pression d’un point $a$ sur une surface peut être considérée comme le choc de ce point contre un point $b$ de la surface. En concevant ces points au centre des deux sphères que nous venons d’imaginer, la distance $f$ de ces points au moment du choc sera la somme des rayons des sphères, et elle sera perpendiculaire à la surface. Le choc ayant lieu dans la direction de