La courbe représentant cette formule est figurée en trait plein sur la figure ci-dessous. Sur la même figure et à la même échelle est représentée à titre de comparaison, en trait interrompu, la courbe de l’intensité
- i' = [V/(4*R)]*[exp(-0,25*t/(R*C))]
de la décharge ordinaire (c’est-à-dire de la même capacité C chargée au même potentiel et déchargé sur la résistance R + R’, la capacité C’ étant supprimée). L’unité d’abscisse est R*C ; si R est invariable dans une série d’expériences, les temps seront proportionnels à C. On voit sur la figure que la période ascendante est sensiblement égale à (3/2)*R*C ; pour fixer les idées, soit R = 20.000 ohms ; avec un centième de microfarad, la durée de cette période sera égale à trois dix-millièmes de seconde ; avec un microfarad, à trois centièmes de seconde. L’excitation par double condensateur (dans la série de grandeurs définie ci-dessus) appliquée au gastrocnémien de la grenouille, donne un résultat entièrement nouveau. En passant des petites capacités aux grandes, le voltage liminaire décroît, passe par un minimum puis recommence à croître. Si on applique cette forme d’excitation à des muscles (ou nerfs) ayant des vitesses différentes, ou si on opère sur un même muscle à des températures différentes, on voit la courbe figurant le voltage liminaire en fonction de la capacité subir des modifications systématiques. Avec un muscle lent ou une température basse, le minimum tombe sur des capacités relativement grandes ; le voltage liminaire atteint une valeur relativement élevée pour les petites capacités et remonte relativement peu pour les grandes capacités. Avec un muscle vif, ou une température élevée, on observe tout le contraire. C’est donc que les phénomènes traduits par les deux portions de la courbe sont fonction d’une même propriété du tissu observé. Cette propriété est celle qui conditionne le coefficient chronologique de l’excitabilité en général.
