![{\displaystyle t-t_{0}={\frac {1}{\sqrt {1-\beta ^{2}}}}\left[t'-t'_{0}-{\frac {\beta }{\mathrm {V} }}(x'-x'_{0})\right]}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/1c960063fbcbeece451747310554b53359bc351e)
Dans le cas particulier où l’on suppose que le premier événement est choisi simultanément comme origine par les deux groupes d’observateurs, ces équations deviennent simplement
Remarquons d’ailleurs que ce groupe se confondrait avec le groupe de Galilée si l’on y supposait infinie la vitesse de propagation puisque deviendrait nul pour une vitesse quelconque. Comme la vitesse de la lumière est effectivement très grande par rapport aux vitesses observables expérimentalement (au maximum kilomètres par seconde), est toujours très petit et, par suite, le groupe de Galilée est, pour le groupe de Lorentz, une première approximation, largement suffisante d’ordinaire, sauf pour des expériences extraordinairement délicates comme celles de Michelson et Morley.
Sur ces équations on retrouve immédiatement la contraction de Lorentz sous une forme précise. Supposons qu’un objet soit immobile par rapport aux observateurs et que soient,
