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suivant les lignes

$x,y,z\,;\quad x',y',z'\,;\quad x'',y'',z''\,;\ldots .$

Ainsi il ne faudra qu’ajouter au premier membre de l’équation générale du numéro cité les termes dus à ces dernières forces.

Or les lignes $x$ étant toujours parallèles entre elles, on peut les regarder comme concurrentes à un point infiniment éloigné et prendre ce point pour le centre des forces ${\frac {d^{2}x}{dt^{2}}}.$ Soit $h$ la distance infinie de ce point au plan auquel les lignes $x$ sont terminées et qui les rencontre à angles droits, on aura $x+h$ pour la distance du corps $m$ au centre des forces dont il s’agit, et $\delta x$ sera la variation de cette distance, en supposant que la position du corps varie et que celle du centre demeure fixe, parce qu’à cause de la perpendicularité de la ligne $h$ sur le plan, la variation de cette ligne est nulle. Donc le terme dû à la force ${\frac {d^{2}x}{dt^{2}}}$ agissant suivant la ligne $x$ sera $m{\frac {d^{2}x}{dt^{2}}}\delta x\,;$ et ainsi des autres.

Ainsi il faudra ajouter au premier membre de l’équation du n^o 2 les termes suivants

${\begin{aligned}m&\left({\frac {d^{2}x\ \ }{dt^{2}}}\delta x\ \ +{\frac {d^{2}y\ }{dt^{2}}}\delta y\ \ +{\frac {d^{2}z\ \ }{dt^{2}}}\delta z\ \ \right)\\+m'&\left({\frac {d^{2}x'\ }{dt^{2}}}\delta x'\,+{\frac {d^{2}y'\ }{dt^{2}}}\delta y'+{\frac {d^{2}z'\ }{dt^{2}}}\delta z'\,\right)\\+m''&\left({\frac {d^{2}x''}{dt^{2}}}\delta x''+{\frac {d^{2}y''}{dt^{2}}}\delta y''+{\frac {d^{2}z''}{dt^{2}}}\delta z''\right)\\\ldots &\ldots \ldots \ldots \ldots \ldots \ldots \ldots \ldots \ldots \ldots \ldots .\end{aligned}}$

Et l’on aura cette équation générale pour le mouvement du système

${\begin{aligned}0=m&\left({\frac {d^{2}x\ \ }{dt^{2}}}\delta x\ \ +{\frac {d^{2}y\ \ }{dt^{2}}}\delta y\ \ +{\frac {d^{2}z\ \ }{dt^{2}}}\delta z\,\ +\mathrm {P} \ \ \delta p\ \ +\mathrm {Q} \ \ \delta q\ \ +\mathrm {R} \ \ \delta r\ \ +\ldots \right)\\+m'&\left({\frac {d^{2}x'\ }{dt^{2}}}\delta x'\,+{\frac {d^{2}y'\ }{dt^{2}}}\delta y'\,+{\frac {d^{2}z'\ }{dt^{2}}}\delta z'+\mathrm {P} '\ \delta p'\,+\mathrm {Q} '\ \delta q'\,+\mathrm {R} '\ \delta r'\,+\ldots \right)\\+m''&\left({\frac {d^{2}x''}{dt^{2}}}\delta x''+{\frac {d^{2}y''}{dt^{2}}}\delta y''+{\frac {d^{2}z''}{dt^{2}}}\delta z''+\mathrm {P} ''\delta p''+\mathrm {Q} ''\delta q''+\mathrm {R} ''\delta r''+\ldots \right)\\\ldots &\ldots \ldots \ldots \ldots \ldots \ldots \ldots \ldots \ldots \ldots \ldots \ldots \ldots \ldots \ldots \ldots \ldots \ldots \ldots \ldots \ldots .\end{aligned}}$