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on aura

${\begin{aligned}&1+{\frac {m}{q'+\alpha '-m}}=\cos \omega ',\\&{\frac {(h+r')m-r'\alpha '}{l}}=(q'+\alpha '-m)\left({\frac {\sin \omega '}{\omega '}}-1\right),\\&{\frac {h+r'}{l}}\left[1-{\frac {hr'\alpha '^{2}+\left[m(h+r')-r'\alpha '\right]^{2}}{2(h+r')^{2}}}\right]\\&\quad =1+{\frac {(q'+\alpha '-m)^{2}}{2}}\left({\frac {\sin 2\omega '}{4\omega '}}-{\frac {2\sin \omega '}{\omega '}}+{\frac {3}{2}}\right).\end{aligned}}$

Supposons maintenant $h+r'=l,$ et les équations précédentes deviendront celles-ci

${\begin{aligned}&1+{\frac {m}{q'+\alpha '-m}}=\cos \omega ',\\&{\frac {lm-r'\alpha '}{l}}=(q'+\alpha '-m)\left({\frac {\sin \omega '}{\omega '}}-1\right),\\&-{\frac {hr'\alpha '^{2}+(ml-r'\alpha ')^{2}}{l^{2}}}=(q'+\alpha '-m)^{2}\left({\frac {\sin 2\omega '}{4\omega '}}-{\frac {2\sin \omega '}{\omega '}}+{\frac {3}{2}}\right).\end{aligned}}$

Les deux premières donnent d’abord

${\begin{aligned}{\frac {m}{\alpha '}}=&{\frac {r'}{l}}{\frac {\omega '(\cos \omega '-1)}{\omega '\cos \omega '-\sin \omega '}},\\{\frac {q'}{\alpha '}}=&{\frac {\left({\dfrac {r'}{l}}-1\right)\omega '\cos \omega '+\sin \omega '}{\omega '\cos \omega '-\sin \omega '}},\end{aligned}}$

et ces valeurs étant substituées dans la troisième, on aura, à cause de $h=l-r',$

${\frac {r'}{l}}={\frac {(\omega '\cos \omega '-\sin \omega ')^{2}+{\dfrac {\omega '\sin 2\omega '}{4}}-2\omega '\sin \omega '+{\dfrac {3\omega '^{2}}{2}}}{(\omega '\cos \omega '-\sin \omega ')^{2}-(\sin \omega '-\omega ')^{2}}}.$

Ainsi, dans ce cas, l’angle $\omega '$ sera donné par la seule quantité ${\frac {r'}{l}}$, et par conséquent la quantité ${\frac {q'}{\alpha '}}$ deviendra aussi une fonction de ${\frac {r'}{l}}\,;$ et comme $p'=-{\frac {2\mathrm {K} ^{2}\omega '^{2}}{l^{2}}},$ il s’ensuit que la force $\mathrm {T} ',$ qui est à très-peu près