On menera d’abord par le centre O la droite KOL perpendiculaire en K & en L aux fils MA, NP, & du centre O & de l’intervalle OL, le plus grand des intervalles OK, OL on décrira un cercle. On tirera enſuite par le centre O, & par l’interſection D de ce cercle avec le fil MA la droite OD à laquelle on Fig. 2.menera par A la parallele AC, terminée en C par la droite DC, qui lui eſt perpendiculaire. Cela poſé, comme il eſt indifférent que les points K, L, D, des fils ſoient attachés ou non au plan de la rouë, les poids feront le même effet, ſoit qu’ils ſoient attachés aux points K & L, ſoit qu’ils ſoient attachés aux points D & L.
Soit donc exprimée la force totale du corps A par la ligne AD, & ſoit cette force décompoſée dans les deux forces AC, & CD, la premiere AC tirant le rayon OD dans ſa direction, ne contribue point au mouvement de la rouë ; mais la ſeconde DC tirant le rayon OD perpendiculairement, fait le même effet que ſi elle tiroit perpendiculairement le rayon OL égal à OD, c’eſt-à-dire qu’elle ſera équivalente au poids P, pourvû que ce poids ſoit au poids A, comme la force DC eſt à la force DA, ou, ce qui revient au même (à cauſe des triangles ſemblables ADC, DOK) comme OK à OD ou OL : Donc ſi les poids A & P ſont pris dans la raiſon renverſée des rayons OK, OL, auſquels ils ſont appliqués, ils ſeront en équilibre, ce qui eſt la propriété ſi connue du levier, de la balance, & du treüil. Si l’un des poids eſt à l’autre dans une plus grande raiſon, ſa force en ſera d’autant plus grande pour mouvoir la rouë.
Suppoſons préſentement que le poids p égal au poids P, ſoit en partie ſoutenu par le fil Np, & en partie par le plan pG, on menera pH & NH, la premiere perpendiculaire à l’horiſon, & l’autre au plan pG, & en prenant pH pour exprimer la force avec laquelle le corps p tend en en bas, on décompoſera cette force dans les deux pH & NH. Imaginant enſuite que le poids p, au lieu d’être attaché au fil Np, fut arrêté par un plan pQ perpendiculaire à la direction Np, & coupant le plan pG, dans une ligne
