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ou enfin, en exprimant ce retard en mesure de longueur,

$R=\left(T_{1}-T_{2}\right)n\lambda =2L{\frac {\epsilon }{\lambda }}\left(n-{\frac {1}{n}}\right)$.

Dans mon expérience j’avais :

$\mathrm {L} =100\mathrm {m.m.} \qquad n=1{\frac {1}{3}}\qquad {\frac {\epsilon }{\lambda }}={\frac {1}{10000}}$

d’où il suit $\scriptstyle R={\tfrac {7}{600}}\mathrm {m.m.}$, ou un spectre à dix bandes noires.

Il n’y avait pas même un retard d’une demi-longueur d’onde de la raie G, c’est-à-dire de 0.00022 m.m

L’expérience indique donc que la fonction $\scriptstyle \varphi =\epsilon \left(1-{\tfrac {1}{n^{2}}}\right)$ est exacte à un $\scriptstyle {\tfrac {1}{55}}$ près.

On aura remarqué que la longueur du tube entre dans ces dernières formules. Ceci nous fournit un moyen de déterminer notre fonction $\scriptstyle \varphi$ avec beaucoup plus de précision. Je me propose de répéter l’expérience avec un tube de deux mêtres de longueur, ce qui conduira à une détermination 20 fois plus exacte, ou bien à la connaissance des perturbations auxquelles la fonction $\scriptstyle \varphi$ est sujette.