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THÉORIE DE LA RÉFLEXION

 Les corrections sont expliquées en page de discussion

fique du milieu supérieur. On devra avoir :

${\frac {c}{b}}=\mathrm {cotg} \;i,$

et

$b^{2}+c^{2}=\mathrm {K} p^{2}$

d’après les équations du mouvement.

Dans le métal

$\mathrm {X} =\mathrm {A} 'e^{{\sqrt {-1}}(by+cz+pt)}.$

Par analogie avec ce que nous avons fait dans le cas de la réflexion vitreuse, nous poserons :

${\frac {c'}{b}}=\mathrm {cotg} \;r.$

Mais dans le cas actuel l’angle $r$ est imaginaire puisque $c'$ est imaginaire. Nous aurons aussi

$b^{2}+c'^{2}=\left(\mathrm {K} -{\frac {4\pi \mathrm {C} {\sqrt {-1}}}{p}}\right)p^{2}.$

Et si nous posons

${\begin{array}{c}c'=c'_{1}+c'_{2}{\sqrt {-1}}\\\mathrm {X} =\mathrm {A} 'e^{-c'_{2}z}\cos(by+c'_{1}z+pt).\\\end{array}}$

72. Il résulte de la présence du facteur exponentiel $e^{-c'_{2}z}$ où $c'_{2}$ est très grand, que $\mathrm {X}$ devient très petit dès que $z$ atteint une valeur un peu notable. Il n’y aura donc plus de lumière sensible à une distance très faible du plan de séparation.

Le pouvoir inducteur des diélectriques est proportionnel au carré de leur indice de réfraction : nous conviendrons de dire