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THÉORIE DE LA RÉFLEXION

 Les corrections sont expliquées en page de discussion

ment et du courant de conduction :

$u={\frac {df}{dt}}+\mathrm {CX} ,\;\mathrm {etc.}$

$f,\,g,\,h$ étant les composantes du déplacement, $\mathrm {C}$ la conductibilité, $\mathrm {XYZ}$ les composantes de la force électrique.

Nous poserons en outre :

$4\pi f=\mathrm {K'X} .$

$\mathrm {K} '$ sera le pouvoir inducteur spécifique du métal, par définition. Cette quantité peut être nulle, et en tout cas elle serait très difficile à mesurer ; mais, pour plus de généralité, nous l’introduirons dans le calcul. Les formules deviennent alors :

${\begin{array}{c}4\pi \,{\dfrac {df}{dt}}=\mathrm {K} '{\dfrac {d\mathrm {X} }{dt}}\\[1ex]4\pi u=\mathrm {K} '{\dfrac {d\mathrm {X} }{dt}}+4\pi \mathrm {CX} ={\dfrac {d\gamma }{dy}}-{\dfrac {d\beta }{dz}}\end{array}}$

et deux autres obtenues par symétrie. Ces équations sont de la même forme que les équations

$\mathrm {K} {\frac {d\mathrm {X} }{dt}}={\frac {d\gamma }{dy}}-{\frac {d\beta }{dz}}$

relatives aux diélectriques. Seulement elles renferment en plus un terme dépendant de $\mathrm {X} .$

71. Supposons qu’une onde incidente tombe sur le métal. $\mathrm {XYZ} ,$ $\alpha ,\,\beta ,\,\gamma$ seront de la forme :

$\mathrm {X} =\mathrm {partie~r{\acute {e}}elle~de~} \;f(x,y,z).e^{pt{\sqrt {-1}}}.$

Or, nous avons vu que nous pouvions effectuer tous les cal-