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RÉFLEXION D’UNE ONDE PLANE

57. 2^o Supposons maintenant que la force magnétique soit perpendiculaire au plan d’incidence, et la force électrique située dans ce plan.

Dans ces conditions on a :

$\beta =\gamma =0$

Pour l’onde incidente :

$\alpha =\mathrm {partie~r{\acute {e}}elle~de~} \;\mathrm {A} e^{{\sqrt {-1}}\mathrm {P} }$

Pour l’onde réfléchie :

$\alpha =\mathrm {partie~r{\acute {e}}elle~de~} \;\mathrm {B} e^{{\sqrt {-1}}\mathrm {P} _{1}}$

Et pour l’onde réfractée :

$\alpha =\mathrm {partie~r{\acute {e}}elle~de~} \;\mathrm {C} e^{{\sqrt {-1}}\mathrm {P} '}$

en posant :

${\begin{aligned}\mathrm {P} &=by+cz+pt\\\mathrm {P} _{1}&=by-cz+pt\\\mathrm {P} '&=by+c'z+pt\\\end{aligned}}$

Par conséquent, dans le premier milieu :

$\alpha =\mathrm {A} e^{{\sqrt {-1}}\mathrm {P} }+\mathrm {B} e^{{\sqrt {-1}}\mathrm {P} _{1}}$

et dans le second :

$\alpha =\mathrm {C} e^{{\sqrt {-1}}\mathrm {P} '}$

$\alpha$ doit être continu ; de même $\mathrm {Y} .$

Donc pour deux points infiniment voisins l’un de l’autre, mais situés de part et d’autre de la surface de séparation, $\mathrm {Y}$