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RAYONS FAISANT ENTRE EUX UN TRÈS PETIT ANGLE
indépendante, ils prennent pendant l’intervalle de 
de
seconde toutes les valeurs possibles comprises entre deux
limites, et ces valeurs s’associent de toutes les manières possibles.
En vertu de la loi des grands nombres, on aura
en tout seize relations de ce genre.
37. Ceci s’applique aux rayons naturels. Imaginons maintenant
que les deux rayons aient été polarisés dans deux
polariseurs différents, les formules seront encore vraies.
En effet, quand un rayon traverse un polariseur ou une
lame cristallisée, les coefficients 
qui définissent
l’état du rayon à un instant déterminé, ou les coefficients
qui définissent son état moyen, subissent une
transformation linéaire ; autrement dit leurs nouvelles valeurs
sont fonctions linéaires des anciennes.
Si deux rayons qui interfèrent sont polarisés, les sommes
etc., que nous avons considérées, subiront aussi une
transformation linéaire et, par conséquent, demeureront nulles.
Deux semblables rayons ne peuvent donc interférer.
L’intensité du rayon résultant est en effet donnée par :
![{\displaystyle {\begin{aligned}&\sum \left(\mathrm {A} _{1}+\mathrm {A} _{1}'\right)^{2}+\left(\mathrm {A} _{2}+\mathrm {A} _{2}'\right)^{2}+\left(\mathrm {B} _{1}+\mathrm {B} _{1}'\right)^{2}+\left(\mathrm {B} _{2}+\mathrm {B} _{2}'\right)^{2}\\[1.5ex]=&\sum \left(\mathrm {A} _{1}^{2}+\mathrm {A} _{2}^{2}+\mathrm {B} _{1}^{2}+\mathrm {B} _{2}^{2}\right)+\sum \left(\mathrm {A} _{1}'^{2}+\mathrm {A} _{2}'^{2}+\mathrm {B} _{1}'^{2}+\mathrm {B} _{2}'^{2}\right)+2\varepsilon ,\\\end{aligned}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/82005b19ec8a207a792b6f6bf5d18f77ffcb83a3)
en posant
