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INTENSITÉ DANS LE CAS D’UNE ONDE PLANE

sions analogues, savoir :

${\begin{aligned}\delta _{1}&=\sum \left(\mathrm {A} _{1}^{2}+\mathrm {A} _{2}^{2}\right)\\[1.5ex]\delta _{2}&=\sum \left(\mathrm {B} _{1}^{2}+\mathrm {B} _{2}^{2}\right)\\[1.5ex]\delta _{3}&=\sum \left(\mathrm {A} _{1}\mathrm {B} _{1}+\mathrm {A} _{2}\mathrm {B} _{2}\right)\\[1.5ex]\delta _{4}&=\sum \left(\mathrm {A} _{1}\mathrm {B} _{2}-\mathrm {A} _{2}\mathrm {B} _{1}\right).\\\end{aligned}}$

L’intensité sera égale à $\delta _{1}+\delta _{2}.$

30. Dans la lumière naturelle, les coefficients $\mathrm {A}$ et $\mathrm {B}$ prennent toutes les valeurs possibles pendant $1/10$ de seconde et s’associent de toutes les manières possibles. Toutes les directions de vibration dans le plan d’onde sont équivalentes. Donc

$\sum \left(\mathrm {A} _{1}^{2}+\mathrm {A} _{2}^{2}\right)=\sum \left(\mathrm {B} _{1}^{2}+\mathrm {B} _{2}^{2}\right)$

ou :

$\delta _{1}=\delta _{2}$

$\delta _{3}$ est égal à $0\,;$ en effet, si nous trouvons la combinaison de $\mathrm {A} _{1}-{\sqrt {-1}}\mathrm {A} _{2}$ avec $\mathrm {B} _{1}-{\sqrt {-1}}\mathrm {B} _{2}$ qui donne le terme $\mathrm {A} _{1}\mathrm {B} _{1}+\mathrm {A} _{2}\mathrm {B} _{2},$ nous trouverons aussi la combinaison de $\mathrm {A} _{1}-{\sqrt {-1}}\mathrm {A} _{2}$ avec $-\mathrm {B} _{1}+{\sqrt {-1}}\mathrm {B} _{2},$ qui donne le terme $-\left(\mathrm {A} _{1}\mathrm {B} _{1}+\mathrm {A} _{2}\mathrm {B} _{2}\right),$ annulant le précédent ; et ainsi de suite pour les autres combinaisons.

Pour la même raison $\delta _{4}=0.$

31. Supposons que la lumière traversera un analyseur, c’est-à-dire un appareil qui détruise toutes les composantes perpen-