ment, l’éther est troublé ; en dehors d’eux, toutes les forces sont nulles.
Rendons-nous compte de ce dernier point.
Entre les deux plans nous avons des courants parallèles à l’axe des et ayant pour intensité totale :
Pour calculer l’action magnétique de ces courants, nous allons appliquer la loi de Biot et de Savart. D’après cette loi un courant rectiligne indéfini exerce sur un pôle magnétique une force perpendiculaire au plan qui passe par le pôle et par le courant, et inversement proportionnelle à la distance du point à ce courant.
Supposons que le courant se propage dans un fil cylindrique
Fig. 4.
parallèle à l’action magnétique de ce fil sur le
pôle sera égale en grandeur
à l’attraction qu’exercerait sur
ce pôle une matière attirante
répandue dans le cylindre avec
une densité égale à celle du
courant ; mais, pour obtenir
sa direction, il faut faire tourner
cette dernière force de 90°
autour de
20. Cette règle est encore applicable à une série de courants parallèles à comme dans le cas qui nous occupe.
Soit un point extérieur aux deux plans (fig. 4) : considé-
