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THÉORIE ÉLECTROMAGNÉTIQUE DE LA LUMIÈRE

l’induction de tous les courants qui existent dans le champ. On définit aussi quelquefois le potentiel vecteur comme il suit : $\mathrm {F,\,G,\,H}$ sont les composantes de la force électromotrice d’induction que produirait la suppression brusque de tous les courants existant dans le champ.

On admet, sans qu’aucune expérience sérieuse l’ait vérifiée, la relation :

${\frac {d\mathrm {F} }{dx}}+{\frac {d\mathrm {G} }{dy}}+{\frac {d\mathrm {H} }{dz}}=0$

On démontre en outre que :

(5)

$\left.{\begin{aligned}a=\mu \alpha &={\frac {d\mathrm {H} }{dy}}-{\frac {d\mathrm {G} }{dz}}\\[1.5ex]b=\mu \beta &={\frac {d\mathrm {F} }{dz}}-{\frac {d\mathrm {H} }{dx}}\\[1.5ex]c=\mu \gamma &={\frac {d\mathrm {G} }{dx}}-{\frac {d\mathrm {F} }{dy}}\\\end{aligned}}\;\;\right\}$

Dans un conducteur les courants de conduction satisfont aux relations :

$p=\mathrm {CX} ,$ etc.

Ce coefficient $\mathrm {C}$ est la conductibilité du milieu ; ces courants de conduction sont donc proportionnels à la force électromotrice.

Pour les courants de déplacement, on a :

$4\pi f=\mathrm {KX} .$

$\mathrm {K}$ est le pouvoir inducteur spécifique du milieu ; le courant