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POLARISATION ROTATOIRE

Si ${\frac {\mathrm {B} }{\mathrm {A} }}$ est réel, $v=0,$ le point représentatif $\mathrm {Q}$ est sur l’axe des $u\,:$ la vibration est rectiligne puisque ${\frac {\eta }{\xi }}$ est réel, l’angle de sa direction avec $\mathrm {O} x$ étant $\theta ,$ on a :

${\frac {\mathrm {B} }{\mathrm {A} }}=\mathrm {tang} \;\theta =u$

Donc :

$\mathrm {OQ} =\mathrm {tang} \;\theta .$

Si ${\frac {\mathrm {B} }{\mathrm {A} }}$ est purement imaginaire, les deux composantes présentent une différence de phase de ${\frac {\pi }{2}}\,;$ la vibration est elliptique et ses axes sont dirigés suivant les axes de coordonnées. Le point représentatif $\mathrm {N}$ est sur l’axe des $v.$ $\mathrm {ON}$ est le rapport des axes ${\frac {\mathrm {B} }{\mathrm {A} }}\cdot$

Si on a $\mathrm {OP} =1,$ le point $\mathrm {P}$ représente une vibration circulaire ${\frac {\mathrm {B} }{\mathrm {A} }}={\sqrt {-1}},$ de même le point $\mathrm {P} '$ tel que $\mathrm {OP} '=1$ ou ${\frac {\mathrm {B} }{\mathrm {A} }}=-{\sqrt {-1}}.$ La première vibration est droite, la deuxième est gauche.

D’une façon générale d’ailleurs, les points situés au-dessus de $\mathrm {O} u$ $(v>0)$ représentent des vibrations droites : les points situés au dessous $(v<0),$ des vibrations gauches.

Supposons que le rayon vienne à traverser une lame cristallisée, dont les sections principales sont orientées suivant les axes de coordonnées : $\xi$ et $\eta$ se propagent avec des vitesses inégales ; leurs phases varient de quantités inégales, les modules $\mathrm {A} _{0}$ et $\mathrm {B} _{0}$ ne changent pas, mais ${\frac {\mathrm {B} }{\mathrm {A} }}$ change et devient