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POLARISATION ROTATOIRE

quelconque : seulement ces deux valeurs particulières avaient été choisies parce qu’elles correspondaient à la symétrie quaternaire et à la symétrie ternaire. Le système ainsi obtenu possède le pouvoir rotatoire comme une lame de quartz perpendiculaire à l’axe.

Si la vibration incidente est rectiligne, la vibration émergente est en général elliptique : mais l’ellipse est fort allongée, d’autant plus allongée que les lames sont plus minces. Pour des lames très minces la polarisation elliptique est très faible, et les phénomènes se rapprochent d’autant plus de ceux du quartz.

Supposons que nous ayons ainsi une série de lames planes, à faces parallèles, empilées les unes sur les autres : nous prendrons comme plan des $xy$ un plan parallèle à ceux des lames. Une onde lumineuse, parallèle à ce plan, tombant sur le système de lames ne subira pas de déviation et restera constamment parallèle à cette direction.

Soit une vibration située dans le plan de l’onde :

${\begin{aligned}\xi &=\mathrm {A} e^{{\sqrt {-1}}\,pt}\\[0.75ex]\eta &=\mathrm {B} e^{{\sqrt {-1}}\,pt},\\\end{aligned}}$

(sur ces expressions imaginaires, voir chap. préc). $\mathrm {A}$ sera en général une quantité imaginaire.

$\mathrm {A} =\mathrm {A} _{0}e^{{\sqrt {-1}}\,\varphi }$

de même :

$\mathrm {B} =\mathrm {B} _{0}e^{{\sqrt {-1}}\,\psi }$

$\mathrm {A} _{0}$ et $\mathrm {B} _{0}$ sont les amplitudes des vibrations ; $\varphi ,\,\psi$ leurs