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DISPERSION ET ABSORPTION DE LA LUMIÈRE

tion qui sera non pas de la forme $\mathrm {F} (p,l,m,n)=0,$ mais de la forme

$\mathrm {F} (p)=0$

Cette équation admettra comme racines un certain nombre de valeurs de $p\,:$ ces valeurs de $p$ correspondent aux radiations observées, c’est-à-dire aux raies fixes.

153. 2^e Loi de M. Becquerel. — La grandeur du coefficient d’absorption ne dépend pas de la direction du plan de l’onde, mais seulement de celle de la vibration.

Il faut bien comprendre ce que cet énoncé signifie. En général, quand on se donne une vibration quelconque, elle peut se propager par un seul système d’ondes planes : car, si on se donne $\zeta ,\,\eta ,\,\xi ,$ les équations (8) (§ 149) déterminent $\alpha ,$ $l,\,m,\,n.$ Mais si la vibration donnée est parallèle à un des axes de symétrie de la surface d’onde, elle peut correspondre à une infinité de plans d’onde : passant par cet axe, si en effet on a par exemple :

$\eta =\zeta =0$

les équations (8) seront satisfaites en posant :

$\alpha ^{2}=a\qquad l=0\qquad \theta =0$

le rapport ${\frac {m}{n}}$ qui détermine l’orientation du plan reste indéterminé.

Dans ce cas $\alpha ^{2}=a$ est indépendant de la direction du plan de l’onde, et par conséquent aussi le coefficient d’absorption qui est la partie imaginaire de $\alpha .$