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ABSORPTION DANS LES MILIEUX CRISTALLISÉS

symétrique par rapport à la diagonale principale :

${\begin{aligned}a\,{\frac {d\xi _{1}}{dt}}&+b\,\,{\frac {d\eta _{1}}{dt}}+\,c\,\,\,{\frac {d\zeta _{1}}{dt}}\\[1ex]b\,{\frac {d\xi _{1}}{dt}}&+b'\,{\frac {d\eta _{1}}{dt}}+c'\,\,{\frac {d\zeta _{1}}{dt}}\\[1ex]c\,{\frac {d\xi _{1}}{dt}}&+c'\,{\frac {d\eta _{1}}{dt}}+c''\,{\frac {d\zeta _{1}}{dt}}\cdot \\\end{aligned}}$

La partie imaginaire de $\mathrm {Q}$ au lieu de se réduire à

${\sqrt {-1}}\,p\mathrm {R} _{1}\,{\frac {d\xi _{1}}{dt}},$

sérail un polynôme quelconque du deuxième degré en $\xi _{1},\,\eta _{1},\,\zeta _{1}.$

S’il y avait plusieurs espèces de molécules mobiles, $\mathrm {Q}$ dépendrait des déplacements $\xi _{1},\,\eta _{1},\,\zeta _{1}\dots ,$ $\xi _{n},\,\eta _{n},\,\zeta _{n},$ de ces diverses sortes de molécules (voir § 142).

152. Lois de M. Becquerel. — Si nous faisons tourner un cristal de manière que l’orientation du plan d’onde par rapport aux sections principales varie d’une façon continue, le spectre se modifiera.

On peut faire deux hypothèses sur la manière dont se produira cette modification : ou bien les raies se déplaceront d’une façon continue, ou bien elles resteront fixes et leur intensité variera d’une façon continue.

Les expériences de M. Becquerel ont vérifié cette dernière hypothèse, par conséquent la position des raies doit dépendre seulement de $p,$ non de $l,\,m,\,n.$

C’est en effet ce que nous montrera la théorie d’Helmholtz.

Rappelons que Helmholtz suppose que les coefficients de la