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PAR LES MILIEUX ANISOTROPES

face de l’onde se décompose en deux surfaces qui sont une sphère et un ellipsoïde, ou tout au moins les écarts sont de l’ordre des erreurs d’expérience. Il en sera probablement de même dans les cristaux biaxes. Quand on passe d’une couleur à l’autre, les deux surfaces changent de dimension, mais non de nature.

Ces résultats s’expliquent très bien dans la théorie de Helmholtz, comme l’a établi M. Carvallo, et comme nous allons le voir.

Nous prendrons la théorie sous sa forme la plus simple : c’est-à-dire que nous admettrons l’existence de deux sortes seulement de molécules matérielles, les unes mobiles, les autres immobiles.

147. Considérons un élément de volume $d\tau \,;$ cet élément renferme des molécules d’éther, des molécules matérielles mobiles et des molécules matérielles immobiles.

Les molécules d’éther sont soumises aux forces provenant des molécules d’éther extérieures à l’élément $d\tau$ et aux forces provenant des molécules matérielles ; les molécules matérielles de l’élément $d\tau$ sont aussi soumises à ces deux espèces de forces, et en plus à une résistance, analogue au frottement et qui produit l’absorption. Soient $\rho$ la densité de l’éther dans l’élément $d\tau \,;$ $\xi ,\,\eta ,\,\zeta$ les composantes du déplacement d’une molécule d’éther ; $\rho _{1}$ et $\xi _{1},\,\eta _{1},\,\zeta _{1}$ les quantités analogues pour les molécules matérielles mobiles.

$\mathrm {X} _{0}d\tau ,\,\mathrm {Y} _{0}d\tau ,\,\mathrm {Z} _{0}d\tau$ seront les projections sur les axes de la résultante de toutes les forces qui agissent sur l’éther de $d\tau$ et proviennent de l’éther extérieur à $d\tau .$

$\mathrm {X} d\tau ,\,\mathrm {Y} d\tau ,\,\mathrm {Z} d\tau$ seront les projections de la résultante des