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ORDRE DE GRANDEUR DES COEFFICIENTS

 Les corrections sont expliquées en page de discussion

du premier ordre, et la partie imaginaire qui est d’ordre supérieur peut être négligée.

${\frac {\alpha ^{2}}{p^{2}}}=\rho -{\frac {\mathrm {P} _{1}}{p^{2}}}-{\frac {\mathrm {P} _{2}}{p^{2}}}-{\frac {\mathrm {P} _{1}^{2}}{\rho _{1}(p^{2}-p_{1}^{2})}}-{\frac {\mathrm {P} _{2}^{2}}{\rho _{2}(p^{2}-p_{2}^{2})}}$

${\frac {\alpha ^{2}}{p^{2}}}$ est constamment positif et croissant avec $p.$ Mais quand $p$ devient très voisin de $p_{1},$ on ne peut plus négliger la partie imaginaire : il y a absorption : la longueur d’onde pour laquelle $p=p_{1}$ correspond à une raie d’absorption. De la même manière, on montrerait que la longueur d’onde pour laquelle $p=p_{2}$ correspond aussi à une raie d’absorption.

La courbe diffère d’abord très peu de l’axe des $x\,;$ puis au
Fig. 39. voisinage de $p=p_{1}$ elle forme une boucle, elle se rapproche ensuite de $\mathrm {O} x,$ forme une autre boucle au voisinage de $p=p_{2}$ et revient encore vers l’axe des $x$ (fig. 39).

Ce que nous venons de faire pour deux espèces de molécules mobiles, nous aurions pu le faire pour un plus grand nombre ; nous obtiendrons autant de boucles, et par suite, autant de raies obscures que nous considérerions d’espèces de molécules mobiles.

143. Difficultés de cette théorie. — Nous avons supposé que la densité $\rho$ de l’éther était finie, et la densité $\rho _{1}$ de la matière infiniment petite du premier ordre. C’est le contraire