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CHAPITRE X

THÉORIE DE LA DISPERSION DE HELMHOLTZ

136. Dans tout ce qui précède, nous avons admis implicitement que le milieu étudié était homogène, et nous avons écrit nos équations comme si la vitesse de propagation $\mathrm {V}$ était indépendante de la longueur d’onde $\lambda .$ Ceci est vrai, si la propagation s’effectue dans le vide, mais n’est plus exact si la propagation s’effectue dans un milieu réfringent. En se bornant au spectre visible, l’indice de réfraction $n,$ ou rapport de la vitesse dans le vide à la vitesse dans le milieu, peut se représenter assez exactement par l’expression :

$n=\mathrm {A} +{\frac {\mathrm {B} }{\lambda ^{2}}},$

$\mathrm {A}$ et $\mathrm {B}$ étant des constantes.

En ajoutant un terme ${\frac {\mathrm {C} }{\lambda ^{4}}}$

$n=\mathrm {A} +{\frac {\mathrm {B} }{\lambda ^{2}}}+{\frac {\mathrm {C} }{\lambda ^{4}}},$