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ONDES CYLINDRIQUES
et pour 
très grand, nous aurons :
![{\displaystyle {\begin{aligned}\xi &=\sum \mathrm {H} \mathrm {A} _{2n}(-1)^{n}\cos \psi \cos 2n\omega \\[0.75ex]&+\sum \mathrm {H} \mathrm {A} _{2n+1}(-1)^{n}\sin \psi \cos(2n+1)\omega ,\\\end{aligned}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/335aaf04d0c55b8393a385645a4bee3fe0b597d9)
ce que j’écrirai :
| (1)
|
|
|
avec
![{\displaystyle {\begin{aligned}\mathrm {B} &=\sum \mathrm {A} _{2n}(-1)^{n}\cos 2n\omega \\[1ex]\mathrm {C} &=\sum \mathrm {A} _{2n+1}(-1)^{n}\cos(2n+1)\omega .\\\end{aligned}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/904b70de33b79b33cb39114e6a842bb5b8683fa5)
Remarquons que les coefficients 
et par conséquent 
et
dépendent du temps. ne contient que des multiples pairs
de 
et ne change pas quand on remplace par 
Au contraire 
qui ne renferme que des multiples impairs
de 
change de signe quand se change en
125. Cette expression donne la valeur de 
quand on s’écarte
beaucoup du foyer. Mais à une grande distance du foyer, il
n’y aura pas de diffraction sensible ; nous pourrons donc
admettre que l’amplitude qui est en raison inverse de 
est
égale à 
à l’intérieur du faisceau et à 
à l’extérieur. Il convient
d’observer de plus que l’onde est convergente en-deçà
du foyer et divergente au-delà.
Soit 
la demi-ouverture 
du miroir.
Pour les valeurs de comprises entre et 
l’onde est
