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POLARISATION RECTILIGNE DE LA LUMIÈRE PARALLÈLE

Développons $\mathrm {A,\,B,\,C}$ suivant les puissances croissantes de ${\frac {1}{p}}\,:$

${\begin{aligned}\mathrm {A} &=\mathrm {A} _{0}+{\frac {\mathrm {A} _{1}}{p}}+\cdots \\[1ex]\mathrm {B} &=\mathrm {B} _{0}+{\frac {\mathrm {B} _{1}}{p}}+\cdots \\[1ex]\mathrm {C} &=\mathrm {C} _{0}+{\frac {\mathrm {C} _{1}}{p}}+\cdots \\\end{aligned}}$

Faisons la substitution et égalons les coefficients des mêmes puissances de ${\frac {1}{p}}\,:$

${\frac {{\sqrt {-1}}\,\mathrm {C} _{0}}{\mathrm {V} }}=0,$

donc

$\mathrm {C} _{0}=0.$

Par conséquent $\mathrm {C}$ est très petit, de l’ordre de ${\frac {1}{p}}$ et dans une première approximation on peut prendre

$\zeta =0.$

À ce degré d’approximation, la vibration est donc parallèle au plan de l’onde

84. Réflexion totale. — J’ai supposé jusqu’ici qu’on avait affaire à une onde plane ordinaire, mais il ne sera peut-être pas sans intérêt, on verra tout à l’heure pourquoi, d’examiner ce qui se passe dans le cas des ondes planes évanescentes produites par la réflexion totale.

Si l’onde lumineuse se réfléchit (la force électrique étant