nel à et par conséquent la profondeur à laquelle pénètre la vibration, qui est inversement proportionnelle à est proportionnelle à comme est en raison inverse de la longueur d’onde, la profondeur limite est en définitive proportionnelle à la racine carrée de la longueur d’onde.
Pour les oscillations très lentes, le courant pénètre à une profondeur finie, comparable aux dimensions du conducteur. La conductibilité du métal aura une influence.
Pour les oscillations hertziennes, la profondeur est très petite en valeur absolue, et très petite par rapport à la longueur d’onde : la nature du métal n’intervient plus.
Pour les oscillations très rapides, la profondeur devient comparable à la longueur d’onde, et la nature du métal reprend une influence.
76. Cette théorie due à M. Brillouin (Bulletin des Sciences mathématiques, 1891) n’est pas suffisante pour rendre complètement compte des faits.
En effet, les expériences faites sur les métaux peuvent donner les valeurs de et de Pour les rayons violets tombant sur l’argent, on a trouvé ;
![{\displaystyle {\begin{array}{c}n=0,2\qquad \qquad g=2\\[1ex]{\dfrac {\mathrm {K} '}{\mathrm {K} }}={\dfrac {4\pi \mathrm {C} {\sqrt {-1}}}{\mathrm {K} }}=n^{2}-g^{2}-2ng{\sqrt {-1}}\\\end{array}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/77f805c80c6e600f906ff923b7fd3a8ee80633bf)
Puisque nous avons pour l’argent (et d’ailleurs pour la plupart des métaux), doit être négatif : c’est là une très grande difficulté.
est déterminé par l’équation
